{"id":39036,"date":"2019-10-31T22:27:30","date_gmt":"2019-10-31T19:27:30","guid":{"rendered":"https:\/\/prohoster.info\/blog\/dvumernyj-duet-sozdanie-borofen-grafenovyh-geterostruktur\/"},"modified":"2019-10-31T22:27:30","modified_gmt":"2019-10-31T19:27:30","slug":"dvumernyj-duet-sozdanie-borofen-grafenovyh-geterostruktur","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/prohoster.info\/fr\/blog\/news\/dvumernyj-duet-sozdanie-borofen-grafenovyh-geterostruktur","title":{"rendered":"Duet bidimensionnel : cr\u00e9ation d'h\u00e9t\u00e9rostructures boroph\u00e8ne-graaph\u00e8ne","gt_translate_keys":[{"key":"rendered","format":"text"}]},"content":{"rendered":"

\"Duet
\n
\n\u00abLa mutation est la cl\u00e9 pour percer le myst\u00e8re de l'\u00e9volution. Le chemin de d\u00e9veloppement d'un organisme unicellulaire \u00e0 l'esp\u00e8ce biologique dominante s'\u00e9tend sur des milliers d'ann\u00e9es. Mais \u00e0 chaque centaine de milliers d'ann\u00e9es, un saut soudain se produit dans l'\u00e9volution\u00bb (Charles Xavier, X-Men, 2000). En laissant de c\u00f4t\u00e9 tous les \u00e9l\u00e9ments de science-fiction pr\u00e9sents dans les bandes dessin\u00e9es et les films, les mots du professeur X sont tout \u00e0 fait v\u00e9ridiques. Le d\u00e9veloppement de quelque chose progresse uniform\u00e9ment pendant une grande partie du temps, mais des sauts se produisent parfois, ayant un immense impact sur l'ensemble du processus. Cela s'applique non seulement \u00e0 l'\u00e9volution des esp\u00e8ces, mais aussi \u00e0 l'\u00e9volution des technologies, dont le principal moteur est l'humanit\u00e9, ses recherches et ses inventions. Aujourd'hui, nous allons d\u00e9couvrir une \u00e9tude qui, selon ses auteurs, repr\u00e9sente un v\u00e9ritable saut \u00e9volutif dans les nanotecnologies. Comment les scientifiques de l'Universit\u00e9 Northwestern (\u00c9tats-Unis) ont-ils r\u00e9ussi \u00e0 cr\u00e9er une nouvelle h\u00e9t\u00e9rostructure bidimensionnelle, pourquoi le graph\u00e8ne et le boroph\u00e8ne ont-ils \u00e9t\u00e9 choisis comme base, et quelles propri\u00e9t\u00e9s un tel syst\u00e8me peut-il poss\u00e9der ? C'est ce que nous expliquera le rapport du groupe de recherche. Allons-y.<\/a><\/noindex><\/p>\n

Fondement de l'\u00e9tude<\/h3>\n

\nNous avons d\u00e9j\u00e0 entendu le terme \u00abgraph\u00e8ne\u00bb de nombreuses fois - c'est une modification bidimensionnelle du carbone, compos\u00e9e d'une couche d'atomes de carbone d'un \u00e9paisseur d'un atome. En revanche, \u00abboroph\u00e8ne\u00bb est un terme que l'on rencontre tr\u00e8s rarement. Ce terme d\u00e9signe un cristal bidimensionnel compos\u00e9 exclusivement d'atomes de bore (B). La possibilit\u00e9 d'existence du boroph\u00e8ne a \u00e9t\u00e9 pr\u00e9dite pour la premi\u00e8re fois au milieu des ann\u00e9es 90, mais ce n'est qu'en 2015 que cette structure a pu \u00eatre obtenue en pratique. <\/p>\n

La structure atomique du boroph\u00e8ne se compose d'\u00e9l\u00e9ments triangulaires et hexagonaux et r\u00e9sulte des interactions entre des liaisons intra-plans \u00e0 deux centres et \u00e0 plusieurs centres, ce qui est tr\u00e8s caract\u00e9ristique des \u00e9l\u00e9ments pr\u00e9sentant un d\u00e9ficit d'\u00e9lectrons, parmi lesquels figure le bore.<\/p>\n

*<\/b>Par liaisons \u00e0 deux centres et \u00e0 plusieurs centres, on entend des liaisons chimiques \u2014 des interactions entre atomes, caract\u00e9risant la stabilit\u00e9 d'une mol\u00e9cule ou d'un cristal en tant que structure unique. Par exemple, une liaison binaire \u00e0 deux \u00e9lectrons se forme lorsque 2 atomes partagent 2 \u00e9lectrons, et une liaison binaire \u00e0 trois \u00e9lectrons se forme entre 2 atomes et 3 \u00e9lectrons, etc.<\/p><\/blockquote>\n

D'un point de vue physique, le boroph\u00e8ne pourrait \u00eatre plus r\u00e9sistant et flexible par rapport au graph\u00e8ne. On pense \u00e9galement que les structures de boroph\u00e8ne pourraient \u00eatre un compl\u00e9ment efficace pour les batteries, car le boroph\u00e8ne poss\u00e8de une grande capacit\u00e9 sp\u00e9cifique et des propri\u00e9t\u00e9s uniques de conductivit\u00e9 \u00e9lectronique et de transfert d'ions. Cependant, pour le moment, cela reste une th\u00e9orie.<\/p>\n

\u00c9tant un \u00e9l\u00e9ment trivalent*<\/i>, le bore a au moins 10 allotropes*<\/i>. Dans sa forme bidimensionnelle, un tel polymorphisme*<\/i> est \u00e9galement observ\u00e9. <\/p>\n

L'\u00e9l\u00e9ment trivalent*<\/b> est capable de former trois liaisons covalentes, dont la valence est \u00e9gale \u00e0 trois. <\/p><\/blockquote>\n

L'allotropie*<\/b> est lorsqu'un \u00e9l\u00e9ment chimique peut \u00eatre pr\u00e9sent\u00e9 sous la forme de deux substances simples ou plus. Par exemple, le carbone - diamant, graph\u00e8ne, graphite, nanotubes de carbone, etc.<\/p><\/blockquote>\n

Le polymorphisme*<\/b> est la capacit\u00e9 d'une substance \u00e0 exister dans diff\u00e9rentes structures cristallines (modifications polymorphes). Dans le cas des substances simples, ce terme est synonyme d'allotropie. <\/p><\/blockquote>\n

\u00c9tant donn\u00e9 un tel polymorphisme \u00e9tendu, on suppose que le boroph\u00e8ne pourrait devenir un excellent candidat pour la cr\u00e9ation de nouvelles h\u00e9t\u00e9rostructures bidimensionnelles, car diff\u00e9rentes configurations de liaisons de bore devraient assouplir les exigences de correspondance de r\u00e9seau cristallin. Malheureusement, cette question a \u00e9t\u00e9 auparavant \u00e9tudi\u00e9e uniquement au niveau th\u00e9orique en raison des difficult\u00e9s de synth\u00e8se.<\/p>\n

Pour les mat\u00e9riaux 2D classiques, obtenus \u00e0 partir de cristaux en couches, des h\u00e9t\u00e9rostructures verticales peuvent \u00eatre r\u00e9alis\u00e9es par empilement m\u00e9canique. D'autre part, les h\u00e9t\u00e9rostructures lat\u00e9rales bidimensionnelles reposent sur une synth\u00e8se ascendante. Les h\u00e9t\u00e9rostructures lat\u00e9rales atomiquement pr\u00e9cises poss\u00e8dent un grand potentiel pour r\u00e9soudre les probl\u00e8mes de contr\u00f4le des capacit\u00e9s fonctionnelles de l'h\u00e9t\u00e9rotransition; cependant, en raison de la liaison covalente, la mauvaise correspondance de r\u00e9seau entra\u00eene g\u00e9n\u00e9ralement des interfaces larges et d\u00e9sordonn\u00e9es. Par cons\u00e9quent, il y a du potentiel, mais aussi des probl\u00e8mes dans sa mise en \u0153uvre.<\/p>\n

Dans cette \u00e9tude, les chercheurs ont r\u00e9ussi \u00e0 int\u00e9grer le boroph\u00e8ne et le graph\u00e8ne dans une seule h\u00e9t\u00e9rostructure bidimensionnelle. Malgr\u00e9 le d\u00e9calage entre les r\u00e9seaux cristallographiques et la sym\u00e9trie du boroph\u00e8ne et du graph\u00e8ne, le d\u00e9p\u00f4t s\u00e9quentiel de carbone et de bore sur un substrat Ag(111) dans un ultrahaut vide (UHV) aboutit \u00e0 des h\u00e9t\u00e9rointerfaces lat\u00e9rales presque atomiquement pr\u00e9cises avec des alignements de r\u00e9seau pr\u00e9vus, ainsi qu'\u00e0 des h\u00e9t\u00e9rointerfaces verticales. <\/p>\n

Pr\u00e9paration \u00e0 l'\u00e9tude<\/h3>\n

\nAvant l'\u00e9tude de l'h\u00e9t\u00e9rostructure, celle-ci devait \u00eatre fabriqu\u00e9e. La croissance du graph\u00e8ne et du boroph\u00e8ne a \u00e9t\u00e9 r\u00e9alis\u00e9e dans une chambre d'ultrahaut vide avec une pression de 1x10-10 millibar.<\/p>\n

Le substrat monocristallin Ag(111) a \u00e9t\u00e9 nettoy\u00e9 par des cycles r\u00e9p\u00e9t\u00e9s de brossement Ar+ (1 x 10-5 millibar, \u00e9nergie 800 eV, 30 minutes) et de recuit thermique (550 \u00b0C, 45 minutes) jusqu'\u00e0 obtenir une surface Ag(111) atomiquement propre et plane.<\/p>\n

La croissance du graph\u00e8ne s'est effectu\u00e9e par \u00e9vaporation par faisceau d'\u00e9lectrons d'une tige de graphite pure (99,997%) de 2,0 mm de diam\u00e8tre sur un substrat Ag(111) chauff\u00e9 \u00e0 750 \u00b0C \u00e0 un courant d'initi\u00e9 d'environ 1,6 A et une tension d'acc\u00e9l\u00e9ration d'environ 2 kV, ce qui donne un courant d'\u00e9mission d'environ 70 mA et un flux de carbone d'environ 40 nA. La pression dans la chambre \u00e9tait de 1 x 10-9 millibar.<\/p>\n

La croissance du boroph\u00e8ne a \u00e9t\u00e9 r\u00e9alis\u00e9e par \u00e9vaporation par faisceau d'\u00e9lectrons d'une tige de bore pure (99,9999%) sur un sous-monocouche de graph\u00e8ne chauff\u00e9 \u00e0 400-500 \u00b0C sur Ag(111). Le courant d'initi\u00e9 \u00e9tait d'environ 1,5 A, et la tension d'acc\u00e9l\u00e9ration de 1,75 kV, ce qui donne un courant d'\u00e9mission d'environ 34 mA et un flux de bore d'environ 10 nA. La pression dans la chambre pendant la croissance du boroph\u00e8ne \u00e9tait d'environ 2 x 10-10 millibar.<\/p>\n

R\u00e9sultats de l'\u00e9tude<\/h3>\n

\n\"Duet
\nImage n\u00b01<\/i><\/p>\n

Sur l'image 1A<\/b> il est montr\u00e9 STM*<\/i> photo du graph\u00e8ne cultiv\u00e9, o\u00f9 les domaines de graph\u00e8ne sont le mieux visualis\u00e9s gr\u00e2ce \u00e0 la carte dI<\/i>\/dV<\/i> (1B<\/b>), o\u00f9 I<\/i> et V<\/i> \u2014 le courant de tunnel et le d\u00e9calage de l'\u00e9chantillon, et d<\/i> \u2014 la densit\u00e9. <\/p>\n

STM*<\/b> \u2014 microscope \u00e0 effet tunnel.<\/p><\/blockquote>\n

dI<\/i>\/dV<\/i> les cartes de l'\u00e9chantillon ont permis de voir une densit\u00e9 d'\u00e9tats locale plus \u00e9lev\u00e9e du graph\u00e8ne par rapport au substrat Ag(111). Conform\u00e9ment aux \u00e9tudes pr\u00e9c\u00e9dentes, l'\u00e9tat de surface Ag(111) pr\u00e9sente une caract\u00e9ristique en escalier, d\u00e9cal\u00e9e vers des \u00e9nergies positives sur dI<\/i>\/dV<\/i> le spectre du graph\u00e8ne (1C<\/b>), ce qui explique la densit\u00e9 d'\u00e9tats locale plus \u00e9lev\u00e9e du graph\u00e8ne sur 1B<\/b> \u00e0 0,3 eV.<\/p>\n

Sur l'image 1D<\/b> Nous pouvons voir la structure d'un graph\u00e8ne monocouche, o\u00f9 l'on peut distinguer clairement le r\u00e9seau en cellules. La superstructure moir\u00e9*<\/i>.<\/p>\n

Superstructure* <\/b> \u2014 une caract\u00e9ristique de la structure d'un compos\u00e9 cristallin, qui se r\u00e9p\u00e8te \u00e0 des intervalles r\u00e9guliers et cr\u00e9e ainsi une nouvelle structure avec un autre p\u00e9riode d'alternance. <\/p>\n

Moir\u00e9*<\/b> \u2014 le superposition de deux motifs de maillage p\u00e9riodiques l'un sur l'autre.<\/p><\/blockquote>\n

\u00c0 des temp\u00e9ratures plus basses, la croissance conduit \u00e0 la formation de domaines dendritiques et d\u00e9fectueux de graph\u00e8ne. En raison des interactions faibles entre le graph\u00e8ne et le substrat sous-jacent, l'alignement rotatif du graph\u00e8ne par rapport \u00e0 l'Ag (111) sous-jacent n'est pas unique.<\/p>\n

Apr\u00e8s le d\u00e9p\u00f4t de bore, la microscopie \u00e0 effet tunnel (1E<\/b>) a montr\u00e9 la pr\u00e9sence de domaines de graph\u00e8ne et de boroph\u00e8ne. L'image montre \u00e9galement des zones \u00e0 l'int\u00e9rieur du graph\u00e8ne qui ont \u00e9t\u00e9 ult\u00e9rieurement identifi\u00e9es comme \u00e9tant du graph\u00e8ne intercal\u00e9 avec du boroph\u00e8ne (indiqu\u00e9 sur l'image Gr\/B<\/b>). Dans cette zone, des \u00e9l\u00e9ments lin\u00e9aires orient\u00e9s dans trois directions et s\u00e9par\u00e9s par un angle de 120 \u00b0 (fl\u00e8ches jaunes) sont \u00e9galement bien visibles.<\/p>\n

\"Duet
\nImage n\u00b02<\/i><\/p>\n

La photo \u00e0 2A<\/b>, tout comme 1E<\/b>, confirme l'apparition de d\u00e9pressions localis\u00e9es (d\u00e9pressions) dans le graph\u00e8ne apr\u00e8s le d\u00e9p\u00f4t de bore.<\/p>\n

Pour mieux examiner ces formations et en d\u00e9terminer l'origine, une autre photo de la m\u00eame zone a \u00e9t\u00e9 prise, mais en utilisant des cartes |dlnI<\/i>\/dz| (2\u0412), \u0433\u0434\u0435 I<\/i> \u2014 le courant tunnel, d<\/i> \u2014 la densit\u00e9, et z<\/i> \u2014 la s\u00e9paration sonde-\u00e9chantillon (l'\u00e9cart entre l'aiguille du microscope et l'\u00e9chantillon). L'application de cette m\u00e9thode permet d'obtenir des images avec une plus grande r\u00e9solution spatiale. Le CO ou le H2 peuvent \u00e9galement \u00eatre utilis\u00e9s sur l'aiguille du microscope. <\/p>\n

L'image 2C<\/b> est une photo obtenue par STN, dont l'aiguille \u00e9tait recouverte de CO. La comparaison des images Un<\/b>, Dans<\/b> et Avec<\/b> montre que tous les \u00e9l\u00e9ments atomiques sont identifi\u00e9s comme trois hexagones brillants adjacents, orient\u00e9s dans deux directions non \u00e9quivalentes (triangles rouges et jaunes sur les images). <\/p>\n

Les images agrandies de cette zone (2D<\/b>) confirment que ces \u00e9l\u00e9ments sont en accord avec les impuret\u00e9s de dopage au bore, occupant deux sous-r\u00e9seaux de graph\u00e8ne, comme l'indiquent \u00e9galement les structures superpos\u00e9es.<\/p>\n

Le rev\u00eatement en CO de l'aiguille du microscope a permis de r\u00e9v\u00e9ler la structure g\u00e9om\u00e9trique de la feuille de boroph\u00e8ne (2E<\/b>), ce qui serait impossible si l'aiguille \u00e9tait standard (m\u00e9tallique) sans rev\u00eatement SO.<\/p>\n

\"Duet
\nImage n\u00b03<\/i><\/p>\n

Formation d'h\u00e9t\u00e9rointerfaces lat\u00e9rales entre le boroph\u00e8ne et le graph\u00e8ne (3A<\/b>) doit se produire lorsque le boroph\u00e8ne cro\u00eet \u00e0 proximit\u00e9 des domaines de graph\u00e8ne, o\u00f9 le bore est d\u00e9j\u00e0 pr\u00e9sent. <\/p>\n

Les chercheurs rappellent que les h\u00e9t\u00e9rointerfaces lat\u00e9rales bas\u00e9es sur le graph\u00e8ne-hBN (graph\u00e8ne + nitrure de bore) pr\u00e9sentent une coh\u00e9rence de r\u00e9seau, tandis que les h\u00e9t\u00e9rop\u00e9riph\u00e9riques \u00e0 base de dichalcog\u00e9nures de m\u00e9taux de transition pr\u00e9sentent une coh\u00e9rence de sym\u00e9tries. Dans le cas du graph\u00e8ne\/bordoph\u00e8ne, la situation est l\u00e9g\u00e8rement diff\u00e9rente \u2014 ils ont une similitude structurelle minimale en termes de param\u00e8tres de r\u00e9seau ou de sym\u00e9trie cristalline. Cependant, malgr\u00e9 cela, l'h\u00e9t\u00e9rointerface lat\u00e9rale graph\u00e8ne\/bordoph\u00e8ne montre une coh\u00e9rence atomique presque parfaite, les directions de la rang\u00e9e du bore (B-row) \u00e9tant align\u00e9es avec les directions en zigzag (ZZ) du graph\u00e8ne (3A<\/b>). \u00c0 3B<\/b> est montr\u00e9 un agrandissement de la zone ZZ de l'h\u00e9t\u00e9rointerface (les \u00e9l\u00e9ments interphasiques sont marqu\u00e9s par des lignes bleues, correspondant aux liaisons covalentes bore-carbone).<\/p>\n

\u00c9tant donn\u00e9 que la croissance du boroph\u00e8ne se fait \u00e0 une temp\u00e9rature inf\u00e9rieure \u00e0 celle du graph\u00e8ne, les bords du domaine de graph\u00e8ne ont peu de chances d'avoir une mobilit\u00e9 \u00e9lev\u00e9e lors de la formation de l'h\u00e9t\u00e9rointerface avec le boroph\u00e8ne. Par cons\u00e9quent, l'h\u00e9t\u00e9rointerface presque atomiquement pr\u00e9cise est probablement le r\u00e9sultat de diff\u00e9rentes configurations et caract\u00e9ristiques des liaisons multicoeurs du bore. Les spectres de la spectroscopie tunneling \u00e0 balayage (3C<\/b>) et de la conductivit\u00e9 tunneling diff\u00e9rentielle (3D<\/b>) montrent que la transition \u00e9lectronique du graph\u00e8ne vers le boroph\u00e8ne se produit \u00e0 une distance d'environ ~ 5 \u00c5 sans \u00e9tats d'interface visibles.<\/p>\n

Sur l'image 3E<\/b> pr\u00e9sentent trois spectres de la spectroscopie tunneling \u00e0 balayage, r\u00e9alis\u00e9s le long des trois lignes pointill\u00e9es sur 3D, qui confirment que cette courte transition \u00e9lectronique est insensible aux structures interphasiques locales et comparable \u00e0 celle aux fronti\u00e8res boroph\u00e8ne-argent. <\/p>\n

\"Duet
\nImage n\u00b04<\/i><\/p>\n

Graph\u00e8ne intercalation*<\/i> a \u00e9galement \u00e9t\u00e9 largement \u00e9tudi\u00e9 auparavant, cependant, la transformation des intercalants en v\u00e9ritables feuilles 2D est un ph\u00e9nom\u00e8ne relativement rare.<\/p>\n

Intercalation*<\/b> \u2014 insertion r\u00e9versible d'une mol\u00e9cule ou d'un groupe de mol\u00e9cules entre d'autres mol\u00e9cules ou groupes de mol\u00e9cules.<\/p><\/blockquote>\n

Le petit rayon atomique du bore et la faible interaction entre le graph\u00e8ne et Ag (111) sugg\u00e8rent une possible intercalation du graph\u00e8ne avec du bore. Sur l'image 4A<\/b> sont pr\u00e9sent\u00e9es des preuves non seulement de l'intercalation du bore, mais aussi de la formation de h\u00e9t\u00e9rostructures verticales bore-graph\u00e8ne, en particulier des domaines triangulaires entour\u00e9s de graph\u00e8ne. Le r\u00e9seau cellulaire observ\u00e9 sur ce domaine triangulaire confirme la pr\u00e9sence de graph\u00e8ne. Cependant, ce graph\u00e8ne montre une densit\u00e9 d'\u00e9tats locale plus faible \u00e0 -50 meV par rapport au graph\u00e8ne environnant (4B<\/b>). Compar\u00e9 au graph\u00e8ne directement sur Ag (111), l'absence de signes d'une densit\u00e9 d'\u00e9tats localement \u00e9lev\u00e9e dans le spectre dI<\/i>\/dV<\/i> (4C<\/b>, la courbe bleue), correspondant \u00e0 l'\u00e9tat de surface d'Ag (111), est la premi\u00e8re preuve de l'intercalation du bore.<\/p>\n

Comme attendu pour une intercalation partielle, le r\u00e9seau de graph\u00e8ne reste continu sur toute l'interface lat\u00e9rale entre le graph\u00e8ne et la zone triangulaire (4D<\/b> \u2014 correspond \u00e0 la zone rectangulaire sur 4A<\/b>, entour\u00e9e d'une ligne pointill\u00e9e rouge). Une prise de vue avec un AFM a \u00e9galement confirm\u00e9 la pr\u00e9sence d'impuret\u00e9s de substitution au bore (4E<\/b> \u2014 correspond \u00e0 la zone rectangulaire sur 4A<\/b>, entour\u00e9e d'une ligne pointill\u00e9e jaune).<\/p>\n

Lors de l'analyse, des pointes de microscope sans aucun rev\u00eatement ont \u00e9galement \u00e9t\u00e9 utilis\u00e9es. Dans ce cas, des signes d'\u00e9l\u00e9ments lin\u00e9aires unidimensionnels ont \u00e9t\u00e9 identifi\u00e9s dans les domaines de graph\u00e8ne intercal\u00e9s, avec une p\u00e9riodicit\u00e9 de 5 \u00c5 (4F<\/b> et 4G<\/b>). Ces structures unidimensionnelles ressemblent \u00e0 des rang\u00e9es de bore dans le mod\u00e8le du boroph\u00e8ne. En plus de l'ensemble de points correspondant au graph\u00e8ne, la transformation de Fourier de l'image sur 4G<\/b> affiche une paire de points orthogonaux correspondant \u00e0 un r\u00e9seau rectangulaire de 3 \u00c5 x 5 \u00c5 (4H<\/b>), ce qui est en parfait accord avec le mod\u00e8le du boroph\u00e8ne. En outre, l'orientation triple observ\u00e9e du r\u00e9seau d'\u00e9l\u00e9ments lin\u00e9aires (1E<\/b>) s'accorde bien avec la m\u00eame structure pr\u00e9dominante observ\u00e9e pour les feuilles de boroph\u00e8ne.<\/p>\n

Toutes ces observations t\u00e9moignent de mani\u00e8re convaincante de l'intercalation du graph\u00e8ne par le boroph\u00e8ne pr\u00e8s des bords de l'Ag, ce qui conduit par cons\u00e9quent \u00e0 la formation de h\u00e9t\u00e9rostructures verticales boroph\u00e8ne-graph\u00e8ne, qui peuvent \u00eatre principalement r\u00e9alis\u00e9es en augmentant la couverture initiale de graph\u00e8ne.<\/p>\n

4I<\/b> est une repr\u00e9sentation sch\u00e9matique de l'h\u00e9t\u00e9rostructure verticale sur 4H<\/b>, o\u00f9 la direction de la rang\u00e9e de bore (fl\u00e8che rose) est \u00e0 peu pr\u00e8s align\u00e9e avec la direction en zigzag du graph\u00e8ne (fl\u00e8che noire), formant ainsi une h\u00e9t\u00e9rostructure verticale rotatoirement \u00e9quivalente.<\/p>\n

Pour une compr\u00e9hension plus approfondie des nuances de l'\u00e9tude, je recommande de consulter le rapport des chercheurs<\/a><\/noindex> et documents compl\u00e9mentaires<\/a><\/noindex> \u00e0 ce sujet.<\/p>\n

\u00c9pilogue<\/h3>\n

\nCette \u00e9tude a montr\u00e9 que le boroph\u00e8ne est tout \u00e0 fait capable de former des h\u00e9t\u00e9rostructures lat\u00e9rales et verticales avec le graph\u00e8ne. De tels syst\u00e8mes peuvent \u00eatre utilis\u00e9s dans le d\u00e9veloppement de nouveaux types d'\u00e9l\u00e9ments bidimensionnels appliqu\u00e9s aux nanotechnologies, \u00e0 l'\u00e9lectronique flexible et portable, ainsi qu'\u00e0 de nouveaux types de semi-conducteurs.<\/p>\n

Les chercheurs eux-m\u00eames estiment que leur d\u00e9veloppement pourrait constituer un puissant coup d'acc\u00e9l\u00e9rateur pour les technologies li\u00e9es \u00e0 l'\u00e9lectronique. Cependant, il est difficile de dire avec certitude si leurs propos s'av\u00e9reront proph\u00e9tiques. Pour l'instant, beaucoup reste \u00e0 explorer, comprendre et inventer pour que ces id\u00e9es de science-fiction qui remplissent l'esprit des scientifiques deviennent une r\u00e9alit\u00e9 tangible.<\/p>\n

Merci de votre attention, restez curieux et passez une excellente semaine de travail \u00e0 tous. \ud83d\ude42<\/p>\n

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\n
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