ອະເຣເສົາອາກາດແບບປັບຕົວໄດ້: ມັນເຮັດວຽກແນວໃດ? (ພື້ນຖານ)

ເວລາທີ່ໃຊ້ເວລາຂອງມື້.

ຂ້ອຍໄດ້ໃຊ້ເວລາສອງສາມປີຜ່ານມາໃນການຄົ້ນຄວ້າ ແລະສ້າງ algorithms ຕ່າງໆສໍາລັບການປະມວນຜົນສັນຍານທາງກວ້າງຂອງພື້ນໃນ array ເສົາອາກາດແບບປັບຕົວໄດ້, ແລະສືບຕໍ່ເຮັດມັນເປັນສ່ວນຫນຶ່ງຂອງວຽກປະຈຸບັນຂອງຂ້ອຍ. ໃນທີ່ນີ້ຂ້າພະເຈົ້າຢາກແບ່ງປັນຄວາມຮູ້ແລະ tricks ທີ່ຂ້າພະເຈົ້າຄົ້ນພົບສໍາລັບຕົນເອງ. ຂ້າພະເຈົ້າຫວັງວ່ານີ້ຈະເປັນປະໂຫຍດສໍາລັບຜູ້ທີ່ເລີ່ມສຶກສາດ້ານການປຸງແຕ່ງສັນຍານນີ້ຫຼືຜູ້ທີ່ມີຄວາມສົນໃຈງ່າຍໆ.

ອະເຣເສົາອາກາດແບບປັບຕົວໄດ້ແມ່ນຫຍັງ?

ແຖວເສົາອາກາດ – ນີ້ແມ່ນຊຸດຂອງອົງປະກອບເສົາອາກາດທີ່ວາງໄວ້ໃນອາວະກາດໃນບາງທາງ. ໂຄງສ້າງທີ່ງ່າຍດາຍຂອງອາເຣເສົາອາກາດແບບປັບຕົວໄດ້, ເຊິ່ງພວກເຮົາຈະພິຈາລະນາ, ສາມາດສະແດງໃນຮູບແບບຕໍ່ໄປນີ້:


ແຖວເສົາອາກາດແບບປັບຕົວໄດ້ມັກຈະເອີ້ນວ່າ “ສະຫຼາດ” ເສົາອາກາດ (ເສົາອາກາດອັດສະລິຍະ). ສິ່ງທີ່ເຮັດໃຫ້ອາເຣເສົາອາກາດ “ສະຫຼາດ” ແມ່ນໜ່ວຍປະມວນຜົນສັນຍານທາງກວ້າງຂອງພື້ນ ແລະ ສູດການຄິດໄລ່ທີ່ປະຕິບັດຢູ່ໃນນັ້ນ. ສູດການຄິດໄລ່ເຫຼົ່ານີ້ວິເຄາະສັນຍານທີ່ໄດ້ຮັບ ແລະປະກອບເປັນຊຸດຂອງຄ່າສຳປະສິດການນ້ຳໜັກ $inline$w_1…w_N$inline$, ເຊິ່ງກຳນົດຄວາມກວ້າງໄກ ແລະໄລຍະເບື້ອງຕົ້ນຂອງສັນຍານສຳລັບແຕ່ລະອົງປະກອບ. ການແຈກຢາຍໄລຍະຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ຂອງຕົວກໍານົດ ຮູບ​ແບບ​ການ​ລັງ​ສີ​ lattice ທັງ​ຫມົດ​ທັງ​ຫມົດ​. ຄວາມສາມາດໃນການສັງເຄາະຮູບແບບການຮັງສີຂອງຮູບຮ່າງທີ່ຕ້ອງການແລະປ່ຽນມັນໃນລະຫວ່າງການປະມວນຜົນສັນຍານແມ່ນຫນຶ່ງໃນລັກສະນະຕົ້ນຕໍຂອງການປັບຕົວ arrays ເສົາອາກາດ, ເຊິ່ງຊ່ວຍໃຫ້ການແກ້ໄຂບັນຫາທີ່ກວ້າງຂວາງ. ຂອບເຂດຂອງວຽກງານ. ແຕ່ສິ່ງທໍາອິດທໍາອິດ.

ຮູບແບບການຮັງສີຖືກສ້າງຕັ້ງຂຶ້ນແນວໃດ?

ຮູບແບບທິດທາງ ມີລັກສະນະພະລັງງານສັນຍານທີ່ປ່ອຍອອກມາໃນທິດທາງທີ່ແນ່ນອນ. ສໍາລັບຄວາມງ່າຍດາຍ, ພວກເຮົາສົມມຸດວ່າອົງປະກອບຂອງເສັ້ນດ່າງແມ່ນ isotropic, i.e. ສໍາລັບພວກເຂົາແຕ່ລະຄົນ, ພະລັງງານຂອງສັນຍານທີ່ປ່ອຍອອກມາບໍ່ໄດ້ຂຶ້ນກັບທິດທາງ. ການຂະຫຍາຍຫຼືການຫຼຸດຫນ້ອຍລົງຂອງພະລັງງານທີ່ປ່ອຍອອກມາໂດຍ grating ໃນທິດທາງທີ່ແນ່ນອນແມ່ນໄດ້ຮັບເນື່ອງຈາກ ແຊກແຊງ ຄື້ນແມ່ເຫຼັກໄຟຟ້າທີ່ປ່ອຍອອກມາໂດຍອົງປະກອບຕ່າງໆຂອງອາເຣເສົາອາກາດ. ຮູບແບບການແຊກແຊງທີ່ຫມັ້ນຄົງສໍາລັບຄື້ນແມ່ເຫຼັກໄຟຟ້າແມ່ນເປັນໄປໄດ້ພຽງແຕ່ຖ້າພວກເຂົາ ຄວາມສອດຄ່ອງກັນ, i.e. ຄວາມແຕກຕ່າງໄລຍະຂອງສັນຍານບໍ່ຄວນປ່ຽນແປງຕາມເວລາ. ໂດຍຫລັກການແລ້ວ, ແຕ່ລະອົງປະກອບຂອງ array ເສົາອາກາດຄວນ radiate ສັນຍານປະສົມກົມກຽວ ໃນຄວາມຖີ່ຂອງຜູ້ໃຫ້ບໍລິການດຽວກັນ $inline$f_{0}$inline$. ຢ່າງໃດກໍຕາມ, ໃນທາງປະຕິບັດ, ຫນຶ່ງຕ້ອງໄດ້ເຮັດວຽກກັບສັນຍານແຄບທີ່ມີ spectrum ຂອງຄວາມກວ້າງຈໍາກັດ $inline$Delta f << f_{0}$inline$.
ໃຫ້ອົງປະກອບ AR ທັງໝົດປ່ອຍສັນຍານດຽວກັນກັບ ຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ຂອງສະລັບສັບຊ້ອນ $inline$x_n(t)=u(t)$inline$. ຈາກນັ້ນ ໄລຍະໄກ ຢູ່ທີ່ຕົວຮັບ, ສັນຍານທີ່ໄດ້ຮັບຈາກອົງປະກອບ n-th ສາມາດເປັນຕົວແທນໃນ ການວິເຄາະ ແບບຟອມ:

$$display$$a_n(t) = u(t-tau_n)e^{i2pi f_0(t-tau_n)}$$display$$

ບ່ອນທີ່ $inline$tau_n$inline$ ແມ່ນຄວາມລ່າຊ້າໃນການກະຈາຍສັນຍານຈາກອົງປະກອບເສົາອາກາດໄປຫາຈຸດຮັບ.
ສັນຍານດັ່ງກ່າວເປັນ "ເຄິ່ງປະສົມກົມກຽວ", ແລະເພື່ອຕອບສະຫນອງເງື່ອນໄຂຄວາມສອດຄ່ອງ, ມັນເປັນສິ່ງຈໍາເປັນທີ່ຄວາມລ່າຊ້າສູງສຸດໃນການຂະຫຍາຍພັນຂອງຄື້ນແມ່ເຫຼັກໄຟຟ້າລະຫວ່າງສອງອົງປະກອບແມ່ນຫນ້ອຍກວ່າເວລາລັກສະນະການປ່ຽນແປງໃນຊອງສັນຍານ $inline$T$inline$, i.e. $inline$u(t-tau_n) ≈ u(t-tau_m)$inline$. ດັ່ງນັ້ນ, ເງື່ອນໄຂສໍາລັບການສອດຄ່ອງຂອງສັນຍານແຄບແຄບສາມາດຂຽນໄດ້ດັ່ງຕໍ່ໄປນີ້:

$$display$$T≈frac{1}{Delta f}>>frac{D_{max}}{c}=max(tau_k-tau_m) $$display$$

ບ່ອນທີ່ $inline$D_{max}$inline$ ແມ່ນໄລຍະຫ່າງສູງສຸດລະຫວ່າງອົງປະກອບ AR, ແລະ $inline$с$inline$ ແມ່ນຄວາມໄວຂອງແສງ.

ເມື່ອໄດ້ຮັບສັນຍານ, ການສັງລວມຄວາມສອດຄ່ອງຈະຖືກປະຕິບັດແບບດິຈິຕອລໃນໜ່ວຍປະມວນຜົນທາງກວ້າງຂອງພື້ນ. ໃນກໍລະນີນີ້, ມູນຄ່າສະລັບສັບຊ້ອນຂອງສັນຍານດິຈິຕອນທີ່ຜົນຜະລິດຂອງຕັນນີ້ແມ່ນຖືກກໍານົດໂດຍການສະແດງອອກ:

$$display$$y=sum_{n=1}^Nw_n^*x_n$$display$$

ມັນສະດວກກວ່າທີ່ຈະເປັນຕົວແທນຂອງການສະແດງອອກສຸດທ້າຍໃນຮູບແບບ ຜະລິດຕະພັນຈຸດ N-dimensional vectors ສະລັບສັບຊ້ອນໃນຮູບແບບ matrix:

$$display$$y=(textbf{w},textbf{x})=textbf{w}^Htextbf{x}$$display$$

ບ່ອນທີ່ w и x ແມ່ນຖັນ vectors, ແລະ $inline$..)^H$inline$ ແມ່ນຄຳສັ່ງ ການປະສົມປະສານຂອງ Hermitian.

ການເປັນຕົວແທນ vector ຂອງສັນຍານແມ່ນຫນຶ່ງໃນພື້ນຖານໃນເວລາທີ່ເຮັດວຽກກັບ arrays ເສົາອາກາດ, ເນື່ອງຈາກວ່າ ມັກຈະອະນຸຍາດໃຫ້ທ່ານເພື່ອຫຼີກເວັ້ນການຄິດໄລ່ທາງຄະນິດສາດທີ່ຫຍຸ້ງຍາກ. ນອກຈາກນັ້ນ, ການກໍານົດສັນຍານທີ່ໄດ້ຮັບໃນຊ່ວງເວລາທີ່ແນ່ນອນກັບ vector ມັກຈະເຮັດໃຫ້ຄົນຫນຶ່ງສາມາດ abstract ຈາກລະບົບທາງດ້ານຮ່າງກາຍທີ່ແທ້ຈິງແລະເຂົ້າໃຈສິ່ງທີ່ເກີດຂຶ້ນຢ່າງແທ້ຈິງຈາກທັດສະນະຂອງເລຂາຄະນິດ.

ເພື່ອຄິດໄລ່ຮູບແບບລັງສີຂອງອາເລເສົາອາກາດ, ທ່ານຈໍາເປັນຕ້ອງ "ເປີດຕົວ" ທາງດ້ານຈິດໃຈແລະຕາມລໍາດັບ. ຄື້ນ​ຍົນ ຈາກທຸກທິດທາງທີ່ເປັນໄປໄດ້. ໃນກໍລະນີນີ້, ຄຸນຄ່າຂອງອົງປະກອບ vector x ສາມາດເປັນຕົວແທນໃນຮູບແບບຕໍ່ໄປນີ້:

$$display$$x_n=s_n=exp{-i(textbf{k}(phi,theta),textbf{r}_n)}$$display$$

ບ່ອນທີ່ k - wave vector, $inline$phi$inline$ ແລະ $inline$theta$inline$ – ມຸມ azimuth и ມຸມສູງ, ລັກສະນະທິດທາງຂອງການມາຮອດຂອງຄື້ນຍົນ, $inline$textbf{r}_n$inline$ ແມ່ນຈຸດປະສານງານຂອງອົງປະກອບເສົາອາກາດ, $inline$s_n$inline$ ແມ່ນອົງປະກອບຂອງ vector phasing. s ຄື້ນຍົນກັບ wave vector k (ໃນວັນນະຄະດີພາສາອັງກິດ, vector phasing ເອີ້ນວ່າ steerage vector). ການເພິ່ງພາອາໄສຂອງຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ສອງເທົ່າຂອງປະລິມານ y ຈາກ $inline$phi$inline$ ແລະ $inline$theta$inline$ ກຳນົດຮູບແບບການຮັງສີຂອງແຖວເສົາອາກາດສຳລັບການຮັບສັນຍານສຳລັບ vector ຂອງຄ່າສຳປະສິດນ້ຳໜັກ. w.

ຄຸນນະສົມບັດຂອງຮູບແບບການ radiation array ເສົາອາກາດ

ມັນສະດວກໃນການສຶກສາຄຸນສົມບັດທົ່ວໄປຂອງຮູບແບບລັງສີຂອງແຖວເສົາອາກາດໃນແຖວເສົາອາກາດ array equidistant ໃນຍົນແນວນອນ (ເຊັ່ນ: ຮູບແບບແມ່ນຂຶ້ນກັບມຸມ azimuthal $inline$phi$inline$). ສະດວກຈາກສອງມຸມເບິ່ງ: ການຄິດໄລ່ການວິເຄາະແລະການນໍາສະເຫນີດ້ວຍສາຍຕາ.

ໃຫ້ຄຳນວນ DN ສຳລັບ vector weight ຫົວໜ່ວຍ ($inline$w_n=1, n=1...N$inline$), ຕາມທີ່ອະທິບາຍໄວ້. ສູງ ວິທີການ.
ຄະນິດສາດຢູ່ທີ່ນີ້
ການ​ຄາດ​ຄະ​ເນ​ວິກ​ກະ​ທົບ​ຄື້ນ​ໃສ່​ແກນ​ຕັ້ງ: $inline$k_v=-frac{2pi}{lambda}sinphi$inline$
ພິກັດແນວຕັ້ງຂອງອົງປະກອບເສົາອາກາດທີ່ມີດັດຊະນີ n: $inline$r_{nv}=(n-1)d$inline$
ມັນເປັນ d - ໄລ​ຍະ​ເວ​ລາ array ເສົາ​ອາ​ກາດ (ໄລ​ຍະ​ຫ່າງ​ລະ​ຫວ່າງ​ອົງ​ປະ​ກອບ​ທີ່​ຕິດ​ກັນ​)​, λ - ຄວາມຍາວຄື້ນ. ອົງປະກອບ vector ອື່ນໆທັງຫມົດ r ເທົ່າກັບສູນ.
ສັນ​ຍານ​ທີ່​ໄດ້​ຮັບ​ໂດຍ​ອາ​ເຣ​ເສົາ​ອາກາດ​ແມ່ນ​ຖືກ​ບັນ​ທຶກ​ໄວ້​ໃນ​ຮູບ​ແບບ​ດັ່ງ​ຕໍ່​ໄປ​ນີ້​:

$$display$$y=sum_{n=1}^{N}1 ⋅exp{i2pi nfrac{d}{lambda}sinphi}$$display$$

ໃຫ້ໃຊ້ສູດສໍາລັບ ຜົນລວມຂອງຄວາມຄືບໜ້າທາງເລຂາຄະນິດ и ການເປັນຕົວແທນຂອງຟັງຊັນ trigonometric ໃນຂໍ້ກໍານົດຂອງເລກກໍາລັງຊັບຊ້ອນ :

$$display$$y=frac{1-exp{i2pi Nfrac{d}{lambda}sinphi}}{1-exp{i2pi frac{d}{lambda}sinphi}}=frac{sin(pi frac{Nd} {lambda}sinphi)}{sin(pi frac{d}{lambda}sinphi)}exp{ipi frac{d(N-1)}{lambda}sinphi}$$display$$

ດັ່ງນັ້ນ, ພວກເຮົາໄດ້ຮັບ:

$$display$$F(phi)=|y|^2=frac{sin^2(pi frac{Nd}{lambda}sinphi)}{sin^2(pi frac{d}{lambda}sinphi)} $ $ສະແດງ$$

ຄວາມຖີ່ຂອງຮູບແບບການຮັງສີ

ຮູບແບບການຮັງສີຂອງເສົາອາກາດ array ທີ່ເປັນຜົນມາຈາກການທໍາງານແຕ່ລະໄລຍະຂອງ sine ຂອງມຸມ. ນີ້ຫມາຍຄວາມວ່າຢູ່ໃນມູນຄ່າທີ່ແນ່ນອນຂອງອັດຕາສ່ວນ d/λ ມັນມີຄວາມແຕກຕ່າງ (ເພີ່ມເຕີມ) ສູງສຸດ.
ຮູບແບບການຮັງສີທີ່ບໍ່ແມ່ນມາດຕະຖານຂອງອາເລເສົາອາກາດສໍາລັບ N = 5
ຮູບແບບການຮັງສີປົກກະຕິຂອງອາເລເສົາອາກາດສໍາລັບ N = 5 ໃນລະບົບປະສານງານຂົ້ວໂລກ

ຕໍາແຫນ່ງຂອງ "ເຄື່ອງກວດຈັບການຫັນປ່ຽນ" ສາມາດເບິ່ງໄດ້ໂດຍກົງຈາກ ສູດ ສໍາລັບ DN. ຢ່າງໃດກໍ່ຕາມ, ພວກເຮົາຈະພະຍາຍາມເຂົ້າໃຈບ່ອນທີ່ພວກເຂົາມາຈາກທາງກາຍຍະພາບແລະເລຂາຄະນິດ (ໃນພື້ນທີ່ N-dimensional).

ລາຍະການ ໄລຍະ vector s ແມ່ນຕົວເລກທີ່ຊັບຊ້ອນ $inline$e^{iPsi n}$inline$, ຄ່າທີ່ກຳນົດໂດຍຄ່າຂອງມຸມທົ່ວໄປ $inline$Psi = 2pi frac{d}{lambda}sinphi$inline$. ຖ້າມີສອງມຸມທົ່ວໄປທີ່ສອດຄ້ອງກັບທິດທາງທີ່ແຕກຕ່າງກັນຂອງການມາຮອດຂອງຄື້ນຍົນ, ເຊິ່ງ $inline$Psi_1 = Psi_2 + 2pi m$inline$, ນີ້ໝາຍຄວາມວ່າສອງຢ່າງ:

• ທາງກາຍ: ດ້ານໜ້າຂອງຄື້ນຍົນມາຈາກທິດທາງເຫຼົ່ານີ້ເຮັດໃຫ້ເກີດການແຜ່ກະຈາຍຂອງໄລຍະຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ຂອງກະແສໄຟຟ້າໃນອົງປະກອບຂອງແຖວເສົາອາກາດ.
• ເລຂາຄະນິດ: vectors ໄລຍະ ສໍາລັບທັງສອງທິດທາງນີ້ coincide.

ທິດທາງຂອງການມາເຖິງຂອງຄື້ນທີ່ກ່ຽວຂ້ອງໃນວິທີການນີ້ແມ່ນທຽບເທົ່າຈາກທັດສະນະຂອງ array ເສົາອາກາດແລະແມ່ນ indistinguishable ຈາກກັນແລະກັນ.

ວິທີການກໍານົດຂອບເຂດຂອງມຸມທີ່ມີພຽງແຕ່ຫນຶ່ງສູງສຸດຕົ້ນຕໍຂອງ DP ສະເຫມີ? ໃຫ້ເຮັດແນວນີ້ໃນເຂດໄກ້ຄຽງຂອງສູນ azimuth ຈາກການພິຈາລະນາຕໍ່ໄປນີ້: ຄວາມກວ້າງຂອງການປ່ຽນແປງໄລຍະລະຫວ່າງສອງອົງປະກອບທີ່ຢູ່ຕິດກັນຈະຕ້ອງຢູ່ໃນຂອບເຂດຈາກ $inline$-pi$inline$ ຫາ $inline$pi$inline$.

$$display$$-pi<2pifrac{d}{lambda}sinphi

ການ​ແກ້​ໄຂ​ຄວາມ​ບໍ່​ສະ​ເຫມີ​ພາບ​ນີ້​, ພວກ​ເຮົາ​ໄດ້​ຮັບ​ເງື່ອນ​ໄຂ​ສໍາ​ລັບ​ພາກ​ພື້ນ​ຂອງ​ຄວາມ​ເປັນ​ເອ​ກະ​ລັກ​ໃນ​ເຂດ​ໃກ້​ຄຽງ​ຂອງ​ສູນ​:

$$ສະແດງ$$|ສິນຟີ|

ມັນສາມາດເຫັນໄດ້ວ່າຂະຫນາດຂອງພາກພື້ນທີ່ເປັນເອກະລັກໃນມຸມແມ່ນຂຶ້ນກັບຄວາມສໍາພັນ d/λ. ຖ້າ d = 0.5λ, ຫຼັງຈາກນັ້ນແຕ່ລະທິດທາງຂອງການມາຮອດຂອງສັນຍານແມ່ນ "ບຸກຄົນ", ແລະພາກພື້ນຂອງຄວາມເປັນເອກະລັກໄດ້ກວມເອົາຂອບເຂດອັນເຕັມທີ່ຂອງມຸມ. ຖ້າ d = 2.0λ, ຫຼັງຈາກນັ້ນທິດທາງ 0, ± 30, ± 90 ແມ່ນທຽບເທົ່າ. ແສກວົງໂຄ້ງປາກົດຢູ່ໃນຮູບແບບລັງສີ.

ໂດຍປົກກະຕິ, ແສກທາງຂວາງແມ່ນຊອກຫາທີ່ຈະສະກັດກັ້ນໂດຍໃຊ້ອົງປະກອບເສົາອາກາດທິດທາງ. ໃນກໍລະນີນີ້, ຮູບແບບການຮັງສີທີ່ສົມບູນຂອງອາເລເສົາອາກາດແມ່ນຜະລິດຕະພັນຂອງຮູບແບບຂອງອົງປະກອບຫນຶ່ງແລະ array ຂອງອົງປະກອບ isotropic. ຕົວກໍານົດການຂອງຮູບແບບຂອງອົງປະກອບຫນຶ່ງແມ່ນປົກກະຕິແລ້ວເລືອກໂດຍອີງໃສ່ເງື່ອນໄຂສໍາລັບພາກພື້ນຂອງ unambiguity ຂອງ array ເສົາອາກາດ.

ຄວາມກວ້າງຂອງ lobe ຕົ້ນຕໍ

ເປັນທີ່ຮູ້ຈັກຢ່າງກວ້າງຂວາງ ສູດວິສະວະກຳສຳລັບການປະເມີນຄວາມກວ້າງຂອງແສກຫຼັກຂອງລະບົບເສົາອາກາດ: $inline$Delta phi ≈ frac{lambda}{D}$inline$, ເຊິ່ງ D ແມ່ນຂະໜາດຂອງເສົາອາກາດ. ສູດແມ່ນໃຊ້ສໍາລັບປະເພດຕ່າງໆຂອງເສົາອາກາດ, ລວມທັງບ່ອນກະຈົກ. ໃຫ້ພວກເຮົາສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າມັນຍັງຖືກຕ້ອງສໍາລັບ array ເສົາອາກາດ.

ໃຫ້ພວກເຮົາກໍານົດຄວາມກວ້າງຂອງ lobe ຕົ້ນຕໍໂດຍສູນທໍາອິດຂອງຮູບແບບໃນບໍລິເວນໃກ້ຄຽງຂອງສູງສຸດຕົ້ນຕໍ. ຕົວເລກ ສຳ ນວນ ສໍາລັບ $inline$F(phi)$inline$ ຫາຍໄປເມື່ອ $inline$sinphi=mfrac{lambda}{dN}$inline$. ເລກສູນທຳອິດກົງກັບ m = ±1. ເຊື່ອ $inline$frac{lambda}{dN}<<1$inline$ ພວກເຮົາໄດ້ຮັບ $inline$Delta phi = 2frac{lambda}{dN}$inline$.

ໂດຍປົກກະຕິ, ຄວາມກວ້າງຂອງຮູບແບບທິດທາງຂອງເສົາອາກາດແມ່ນຖືກກໍານົດໂດຍລະດັບພະລັງງານເຄິ່ງຫນຶ່ງ (-3 dB). ໃນກໍລະນີດັ່ງກ່າວນີ້, ໃຊ້ຄໍາວ່າ:

$$display$$Delta phi≈0.88frac{lambda}{dN}$$display$$

ຕົວຢ່າງ:

ຄວາມກວ້າງຂອງ lobe ຕົ້ນຕໍສາມາດຄວບຄຸມໄດ້ໂດຍການກໍານົດຄ່າຄວາມກວ້າງຂອງກາງທີ່ແຕກຕ່າງກັນສໍາລັບຄ່າສໍາປະສິດນ້ໍາຫນັກ array ເສົາອາກາດ. ໃຫ້ພິຈາລະນາສາມການແຈກຢາຍ:

• ການແຈກຢາຍຄວາມກວ້າງຂອງເຄື່ອງແບບດຽວກັນ (ນ້ຳໜັກ 1): $inline$w_n=1$inline$.
• ຄ່າຄວາມກວ້າງຂອງກາງຫຼຸດລົງຕໍ່ກັບຂອບຂອງ grating (ນ້ຳໜັກ 2): $inline$w_n=0.5+0.3cos(2pifrac{n-1}{N}-pifrac{N-1}{N})$inline$
• ຄ່າຄວາມກວ້າງຂອງກາງທີ່ເພີ່ມຂຶ້ນຕໍ່ກັບຂອບຂອງ grating (ນ້ຳໜັກ 3): $inline$w_n=0.5-0.3cos(2pifrac{n-1}{N}-pifrac{N-1}{N})$inline$

ຕົວ​ເລກ​ສະ​ແດງ​ໃຫ້​ເຫັນ​ຮູບ​ແບບ​ການ​ລັງ​ສີ​ທີ່​ເປັນ​ປົກ​ກະ​ຕິ​ໃນ​ຂະ​ຫນາດ logarithmic​:
ແນວໂນ້ມຕໍ່ໄປນີ້ສາມາດຕິດຕາມຈາກຕົວເລກ: ການແຜ່ກະຈາຍຂອງຄວາມກວ້າງຂອງຕົວຄູນນ້ໍາຫນັກຫຼຸດລົງໄປສູ່ແຄມຂອງອາເລເຮັດໃຫ້ການຂະຫຍາຍຂອງ lobe ຕົ້ນຕໍຂອງຮູບແບບ, ແຕ່ການຫຼຸດລົງໃນລະດັບຂອງ lobes ຂ້າງ. ຄ່າຄວາມກວ້າງໄກທີ່ເພີ່ມຂຶ້ນໄປສູ່ຂອບຂອງແຖວເສົາອາກາດ, ໃນທາງກົງກັນຂ້າມ, ນໍາໄປສູ່ການແຄບຂອງ lobe ຕົ້ນຕໍແລະການເພີ່ມຂື້ນໃນລະດັບຂອງ lobes ຂ້າງ. ມັນສະດວກທີ່ຈະພິຈາລະນາຈໍາກັດກໍລະນີທີ່ນີ້:

1. ຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ຂອງຄ່າສຳປະສິດນ້ຳໜັກຂອງອົງປະກອບທັງໝົດຍົກເວັ້ນອັນທີ່ຮ້າຍກາດແມ່ນເທົ່າກັບສູນ. ນ້ຳໜັກຂອງອົງປະກອບນອກສຸດແມ່ນເທົ່າກັບໜຶ່ງ. ໃນ​ກໍ​ລະ​ນີ​ນີ້, lattice ກາຍ​ເປັນ​ທຽບ​ເທົ່າ​ກັບ AR ສອງ​ອົງ​ປະ​ກອບ​ທີ່​ມີ​ໄລ​ຍະ​ D = (N-1)d. ມັນບໍ່ຍາກທີ່ຈະຄາດຄະເນຄວາມກວ້າງຂອງກີບດອກຕົ້ນຕໍໂດຍໃຊ້ສູດທີ່ນໍາສະເຫນີຂ້າງເທິງ. ໃນກໍລະນີນີ້, sidewalls ຈະປ່ຽນເປັນ diffraction maxima ແລະສອດຄ່ອງກັບສູງສຸດຕົ້ນຕໍ.
2. ນ້ໍາຫນັກຂອງອົງປະກອບກາງແມ່ນເທົ່າກັບຫນຶ່ງ, ແລະອື່ນໆທັງຫມົດແມ່ນເທົ່າກັບສູນ. ໃນ​ກໍ​ລະ​ນີ​ນີ້​, ພວກ​ເຮົາ​ໄດ້​ຮັບ​ທີ່​ຈໍາ​ເປັນ​ຫນຶ່ງ​ເສົາ​ອາ​ກາດ​ທີ່​ມີ​ຮູບ​ແບບ​ການ​ລັງ​ສີ isotropic​.

ທິດທາງຂອງສູງສຸດຕົ້ນຕໍ

ດັ່ງນັ້ນ, ພວກເຮົາໄດ້ເບິ່ງວິທີທີ່ທ່ານສາມາດປັບຄວາມກວ້າງຂອງ lobe ຕົ້ນຕໍຂອງ AP AP ໄດ້. ບັດ​ນີ້​ໃຫ້​ເຮົາ​ມາ​ເບິ່ງ​ວິທີ​ຊີ້​ນຳ​ທາງ. ຂໍໃຫ້ຈື່ ການສະແດງອອກຂອງ vector ສໍາລັບສັນຍານທີ່ໄດ້ຮັບ. ໃຫ້ພວກເຮົາຕ້ອງການໃຫ້ຮູບແບບການຮັງສີສູງສຸດເບິ່ງໃນທິດທາງທີ່ແນ່ນອນ $inline$phi_0$inline$. ນີ້ຫມາຍຄວາມວ່າພະລັງງານສູງສຸດຄວນຈະໄດ້ຮັບຈາກທິດທາງນີ້. ທິດທາງນີ້ສອດຄ່ອງກັບ vector phasing vector $inline$textbf{s}(phi_0)$inline$ in N-dimensional vector space, ແລະພະລັງງານທີ່ໄດ້ຮັບແມ່ນກໍານົດເປັນສີ່ຫຼ່ຽມຂອງຜະລິດຕະພັນ scalar ຂອງ vector phasing ນີ້ແລະ vector ຂອງສໍາປະສິດນ້ໍາຫນັກ. w. ຜະລິດຕະພັນ scalar ຂອງສອງ vectors ແມ່ນສູງສຸດໃນເວລາທີ່ພວກເຂົາ collinear, i.e. $inline$textbf{w}=beta textbf{s}(phi_0)$inline$, ບ່ອນທີ່ β – ບາງ​ປັດ​ໄຈ normalizing​. ດັ່ງນັ້ນ, ຖ້າພວກເຮົາເລືອກ vector ນ້ໍາຫນັກເທົ່າກັບ vector phasing ສໍາລັບທິດທາງທີ່ກໍານົດໄວ້, ພວກເຮົາຈະ rotate ສູງສຸດຂອງຮູບແບບ radiation ໄດ້.

ພິຈາລະນາປັດໄຈການໃຫ້ນໍ້າໜັກຕໍ່ໄປນີ້ເປັນຕົວຢ່າງ: $inline$textbf{w}=textbf{s}(10°)$inline$

$$display$$w_n=exp{i2pifrac{d}{lambda}(n-1)sin(10pi/180)}$$display$$

ດັ່ງນັ້ນ, ພວກເຮົາໄດ້ຮັບຮູບແບບຮັງສີທີ່ມີຈຸດສູງສຸດຕົ້ນຕໍໃນທິດທາງຂອງ 10 °.

ໃນປັດຈຸບັນພວກເຮົານໍາໃຊ້ຄ່າສໍາປະສິດນ້ໍາຫນັກດຽວກັນ, ແຕ່ບໍ່ແມ່ນສໍາລັບການຮັບສັນຍານ, ແຕ່ສໍາລັບການສົ່ງຕໍ່. ມັນເປັນມູນຄ່າທີ່ພິຈາລະນາຢູ່ທີ່ນີ້ວ່າເມື່ອສົ່ງສັນຍານ, ທິດທາງຂອງ vector ຄື້ນຈະປ່ຽນເປັນກົງກັນຂ້າມ. ນີ້ຫມາຍຄວາມວ່າອົງປະກອບ vector ໄລຍະ ສໍາລັບການຮັບແລະການສົ່ງຕໍ່ພວກເຂົາແຕກຕ່າງກັນໃນເຄື່ອງຫມາຍຂອງເລກກໍາລັງ, i.e. ແມ່ນເຊື່ອມຕໍ່ກັນໂດຍການປະສົມສະລັບສັບຊ້ອນ. ດັ່ງນັ້ນ, ພວກເຮົາໄດ້ຮັບຮູບແບບ radiation ສູງສຸດສໍາລັບການສົ່ງໃນທິດທາງຂອງ -10 °, ເຊິ່ງບໍ່ກົງກັນກັບຮູບແບບການຮັງສີສູງສຸດສໍາລັບການຮັບກັບຄ່າສໍາປະສິດນ້ໍາຫນັກດຽວກັນ. ນຳໃຊ້ການສົມທົບແບບຊັບຊ້ອນກັບຄ່າສຳປະສິດນ້ຳໜັກເຊັ່ນກັນ.

ລັກສະນະທີ່ອະທິບາຍຂອງການສ້າງຮູບແບບສໍາລັບການຮັບແລະການສົ່ງຕໍ່ຄວນຈະຖືກເກັບໄວ້ໃນໃຈສະເຫມີໃນເວລາທີ່ເຮັດວຽກກັບ array ເສົາອາກາດ.

ໃຫ້ຫຼິ້ນກັບຮູບແບບລັງສີ

ສູງຫຼາຍ

ໃຫ້ພວກເຮົາກໍານົດວຽກງານຂອງການສ້າງສອງ maxima ຕົ້ນຕໍຂອງຮູບແບບ radiation ໃນທິດທາງ: -5 °ແລະ 10 °. ເພື່ອເຮັດສິ່ງນີ້, ພວກເຮົາເລືອກເປັນ vector ນ້ໍາຫນັກຜົນລວມນ້ໍາຫນັກຂອງ vectors phasing ສໍາລັບທິດທາງທີ່ສອດຄ້ອງກັນ.

$$display$$textbf{w} = betatextbf{s}(10°)+(1-beta)textbf{s}(-5°)$$display$$

ການປັບອັດຕາສ່ວນ β ທ່ານສາມາດປັບອັດຕາສ່ວນລະຫວ່າງກີບດອກຕົ້ນຕໍ. ທີ່ນີ້ອີກເທື່ອຫນຶ່ງມັນສະດວກທີ່ຈະເບິ່ງສິ່ງທີ່ເກີດຂຶ້ນໃນຊ່ອງ vector. ຖ້າ β ແມ່ນຫຼາຍກ່ວາ 0.5, ຫຼັງຈາກນັ້ນ vector ຂອງຄ່າສໍາປະສິດນ້ໍາຫນັກແມ່ນຢູ່ໃກ້ກັບ s(10°), ຖ້າບໍ່ດັ່ງນັ້ນ s(-5°). vector ນ້ໍາຫນັກທີ່ໃກ້ຊິດກັບຫນຶ່ງຂອງ phasors, ຫຼາຍຜະລິດຕະພັນ scalar ທີ່ສອດຄ້ອງກັນ, ແລະດັ່ງນັ້ນມູນຄ່າຂອງ DP ສູງສຸດທີ່ສອດຄ້ອງກັນ.

ຢ່າງໃດກໍ່ຕາມ, ມັນເປັນມູນຄ່າທີ່ພິຈາລະນາວ່າກີບດອກຕົ້ນຕໍທັງສອງມີຄວາມກວ້າງຈໍາກັດ, ແລະຖ້າພວກເຮົາຕ້ອງການປັບເປັນສອງທິດທາງທີ່ໃກ້ຊິດ, ຫຼັງຈາກນັ້ນກີບດອກເຫຼົ່ານີ້ຈະລວມເຂົ້າກັນເປັນຫນຶ່ງ, ມຸ່ງໄປສູ່ບາງທິດທາງກາງ.

ຫນຶ່ງສູງສຸດແລະສູນ

ຕອນນີ້ໃຫ້ລອງປັບຮູບແບບການແຜ່ລັງສີສູງສຸດເປັນທິດທາງ $inline$phi_1=10°$inline$ ແລະ ພ້ອມກັນນັ້ນກໍ່ສະກັດກັ້ນສັນຍານທີ່ມາຈາກທິດທາງ $inline$phi_2=-5°$inline$. ເພື່ອເຮັດສິ່ງນີ້, ທ່ານຈໍາເປັນຕ້ອງກໍານົດສູນ DN ສໍາລັບມຸມທີ່ສອດຄ້ອງກັນ. ທ່ານ​ສາ​ມາດ​ເຮັດ​ໄດ້​ດັ່ງ​ຕໍ່​ໄປ​ນີ້​:

$$display$$textbf{w}=textbf{s}_1-frac{textbf{s}_2^Htextbf{s}_1}{N}textbf{s}_2$$display$$

ບ່ອນທີ່ $inline$textbf{s}_1 = textbf{s}(10°)$inline$, ແລະ $inline$textbf{s}_2 = textbf{s}(-5°)$inline$.

ຄວາມຫມາຍເລຂາຄະນິດຂອງການເລືອກ vector ນ້ໍາຫນັກແມ່ນດັ່ງຕໍ່ໄປນີ້. ພວກເຮົາຕ້ອງການ vector ນີ້ w ມີການຄາດການສູງສຸດໃສ່ $inline$textbf{s}_1$inline$ ແລະໃນເວລາດຽວກັນເປັນມຸມສາກກັບ vector $inline$textbf{s}_2$inline$. vector $inline$textbf{s}_1$inline$ ສາມາດສະແດງໄດ້ເປັນສອງຄຳ: ເປັນ vector vector $inline$textbf{s}_2$inline$ ແລະ vector orthogonal $inline$textbf{s}_2$inline$. ເພື່ອຕອບສະຫນອງຄໍາຖະແຫຼງການບັນຫາ, ມັນຈໍາເປັນຕ້ອງເລືອກອົງປະກອບທີສອງເປັນ vector ຂອງຄ່າສໍາປະສິດນ້ໍາຫນັກ w. ອົງປະກອບ collinear ສາມາດຖືກຄິດໄລ່ໄດ້ໂດຍການວາງ vector $inline$textbf{s}_1$inline$ ໃສ່ vector ປົກກະຕິ $inline$frac{textbf{s}_2}{sqrt{N}}$inline$ ໂດຍໃຊ້ຜະລິດຕະພັນ scalar.

$$display$$textbf{s}_{1||}=frac{textbf{s}_2}{sqrt{N}}frac{textbf{s}_2^Htextbf{s}_1}{sqrt{N}} $$ສະແດງ$$

ຕາມນັ້ນແລ້ວ, ການຫັກລົບອົງປະກອບ collinear ຂອງມັນອອກຈາກ vector phasing vector $inline$textbf{s}_1$inline$, ພວກເຮົາໄດ້ຮັບ vector ນ້ໍາຫນັກທີ່ຕ້ອງການ.

ບາງບັນທຶກເພີ່ມເຕີມ

1. ຢູ່ທົ່ວທຸກແຫ່ງຂ້າງເທິງ, ຂ້າພະເຈົ້າໄດ້ຍົກເວັ້ນບັນຫາຂອງການເຮັດໃຫ້ vector ນ້ໍາຫນັກເປັນປົກກະຕິ, i.e. ຄວາມຍາວຂອງມັນ. ດັ່ງນັ້ນ, ການປົກກະຕິຂອງ vector ນ້ໍາຫນັກບໍ່ມີຜົນກະທົບລັກສະນະຂອງຮູບແບບ radiation ເສົາອາກາດ: ທິດທາງຂອງສູງສຸດຕົ້ນຕໍ, width ຂອງ lobe ຕົ້ນຕໍ, ແລະອື່ນໆ. ມັນຍັງສາມາດສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າການປົກກະຕິນີ້ບໍ່ມີຜົນຕໍ່ SNR ທີ່ຜົນຜະລິດຂອງຫນ່ວຍປະມວນຜົນທາງກວ້າງຂອງພື້ນທີ່. ໃນເລື່ອງນີ້, ເມື່ອພິຈາລະນາຂັ້ນຕອນການປະມວນຜົນສັນຍານທາງກວ້າງຂອງພື້ນທີ່, ພວກເຮົາມັກຈະຍອມຮັບການເຮັດໃຫ້ຫນ່ວຍບໍລິການປົກກະຕິຂອງ vector ນ້ໍາຫນັກ, i.e. $inline$textbf{w}^Htextbf{w}=1$inline$
2. ຄວາມເປັນໄປໄດ້ສໍາລັບການສ້າງຮູບແບບຂອງອາເລເສົາອາກາດແມ່ນຖືກກໍານົດໂດຍຈໍານວນຂອງອົງປະກອບ N. ອົງປະກອບຫຼາຍ, ຄວາມເປັນໄປໄດ້ທີ່ກວ້າງຂວາງ. ລະດັບເສລີພາບຫຼາຍຂຶ້ນເມື່ອປະຕິບັດການປຸງແຕ່ງນ້ໍາຫນັກທາງກວ້າງຂອງພື້ນທີ່, ທາງເລືອກຫຼາຍສໍາລັບວິທີການ "ບິດ" vector ນ້ໍາຫນັກໃນ N-dimensional space.
3. ໃນເວລາທີ່ໄດ້ຮັບຮູບແບບຮັງສີ, ແຖວເສົາອາກາດບໍ່ມີຢູ່ໃນຮ່າງກາຍ, ແລະທັງຫມົດນີ້ມີຢູ່ໃນ "ຈິນຕະນາການ" ຂອງຫນ່ວຍຄອມພິວເຕີ້ທີ່ປະມວນຜົນສັນຍານເທົ່ານັ້ນ. ນີ້ຫມາຍຄວາມວ່າໃນເວລາດຽວກັນມັນເປັນໄປໄດ້ທີ່ຈະສັງເຄາະຫຼາຍຮູບແບບແລະເປັນເອກະລາດຂະບວນການສັນຍານທີ່ມາຈາກທິດທາງທີ່ແຕກຕ່າງກັນ. ໃນກໍລະນີຂອງລະບົບສາຍສົ່ງ, ທຸກສິ່ງທຸກຢ່າງແມ່ນຂ້ອນຂ້າງສັບສົນ, ແຕ່ມັນກໍ່ເປັນໄປໄດ້ທີ່ຈະສັງເຄາະ DNs ຫຼາຍເພື່ອສົ່ງສາຍຂໍ້ມູນທີ່ແຕກຕ່າງກັນ. ເຕັກໂນໂລຊີນີ້ໃນລະບົບການສື່ສານເອີ້ນວ່າ MIMO.
4. ການນໍາໃຊ້ລະຫັດ matlab ທີ່ນໍາສະເຫນີ, ທ່ານສາມາດຫຼີ້ນກັບ DN ຕົວທ່ານເອງ
   ລະ​ຫັດ

   % antenna array settings
   N = 10;             % number of elements
   d = 0.5;            % period of antenna array
   wLength = 1;        % wavelength
   mode = 'receiver';  % receiver or transmitter
   
   % weights of antenna array
   w = ones(N,1);    
   % w = 0.5 + 0.3*cos(2*pi*((0:N-1)-0.5*(N-1))/N).';
   % w = 0.5 - 0.3*cos(2*pi*((0:N-1)-0.5*(N-1))/N).';
   % w = exp(2i*pi*d/wLength*sin(10/180*pi)*(0:N-1)).';
   % b = 0.5; w = b*exp(2i*pi*d/wLength*sin(+10/180*pi)*(0:N-1)).' + (1-b)*exp(2i*pi*d/wLength*sin(-5/180*pi)*(0:N-1)).';
   % b = 0.5; w = b*exp(2i*pi*d/wLength*sin(+3/180*pi)*(0:N-1)).' + (1-b)*exp(2i*pi*d/wLength*sin(-3/180*pi)*(0:N-1)).';
   
   % s1 = exp(2i*pi*d/wLength*sin(10/180*pi)*(0:N-1)).';
   % s2 = exp(2i*pi*d/wLength*sin(-5/180*pi)*(0:N-1)).';
   % w = s1 - (1/N)*s2*s2'*s1;
   % w = s1;
   
   % normalize weights
   w = w./sqrt(sum(abs(w).^2));
   
   % set of angle values to calculate pattern
   angGrid_deg = (-90:0.5:90);
   
   % convert degree to radian
   angGrid = angGrid_deg * pi / 180;
   % calculate set of steerage vectors for angle grid
   switch (mode)
       case 'receiver'
           s = exp(2i*pi*d/wLength*bsxfun(@times,(0:N-1)',sin(angGrid)));
       case 'transmitter'
           s = exp(-2i*pi*d/wLength*bsxfun(@times,(0:N-1)',sin(angGrid)));
   end
   
   % calculate pattern
   y = (abs(w'*s)).^2;
   
   %linear scale
   plot(angGrid_deg,y/max(y));
   grid on;
   xlim([-90 90]);
   
   % log scale
   % plot(angGrid_deg,10*log10(y/max(y)));
   % grid on;
   % xlim([-90 90]);

ບັນຫາໃດທີ່ສາມາດແກ້ໄຂໄດ້ໂດຍໃຊ້ອາເຣເສົາອາກາດແບບປັບຕົວໄດ້?

ການຮັບທີ່ດີທີ່ສຸດຂອງສັນຍານທີ່ບໍ່ຮູ້ຈັກຖ້າທິດທາງຂອງການມາຮອດຂອງສັນຍານແມ່ນບໍ່ຮູ້ (ແລະຖ້າຊ່ອງທາງການສື່ສານແມ່ນ multipath, ໂດຍທົ່ວໄປແລ້ວມີຫຼາຍທິດທາງ), ຫຼັງຈາກນັ້ນ, ໂດຍການວິເຄາະສັນຍານທີ່ໄດ້ຮັບໂດຍ array ເສົາອາກາດ, ມັນເປັນໄປໄດ້ທີ່ຈະປະກອບເປັນ vector ນ້ໍາຫນັກທີ່ດີທີ່ສຸດ. w ດັ່ງນັ້ນ SNR ທີ່ຜົນຜະລິດຂອງຫນ່ວຍປະມວນຜົນທາງກວ້າງຂອງພື້ນທີ່ຈະສູງສຸດ.

ການຮັບສັນຍານທີ່ດີທີ່ສຸດຕໍ່ກັບສິ່ງລົບກວນໃນພື້ນຫຼັງທີ່ນີ້ບັນຫາໄດ້ຖືກ posed ດັ່ງຕໍ່ໄປນີ້: ຕົວກໍານົດການທາງກວ້າງຂອງສັນຍານຂອງສັນຍານທີ່ເປັນປະໂຫຍດຄາດວ່າຈະເປັນທີ່ຮູ້ຈັກ, ແຕ່ມີແຫຼ່ງຂອງການແຊກແຊງໃນສະພາບແວດລ້ອມພາຍນອກ. ມັນເປັນສິ່ງຈໍາເປັນເພື່ອເພີ່ມປະສິດທິພາບ SINR ຢູ່ທີ່ຜົນຜະລິດ AP, ຫຼຸດຜ່ອນອິດທິພົນຂອງການແຊກແຊງຕໍ່ການຮັບສັນຍານ.

ການສົ່ງສັນຍານທີ່ດີທີ່ສຸດໄປຫາຜູ້ໃຊ້ບັນຫານີ້ແມ່ນໄດ້ຮັບການແກ້ໄຂໃນລະບົບການສື່ສານມືຖື (4G, 5G), ເຊັ່ນດຽວກັນກັບໃນ Wi-Fi. ຄວາມຫມາຍແມ່ນງ່າຍດາຍ: ດ້ວຍການຊ່ວຍເຫຼືອຂອງສັນຍານການທົດລອງພິເສດໃນຊ່ອງທາງຄວາມຄິດເຫັນຂອງຜູ້ໃຊ້, ຄຸນລັກສະນະທາງກວ້າງຂອງຊ່ອງທາງການສື່ສານໄດ້ຖືກປະເມີນ, ແລະບົນພື້ນຖານຂອງມັນ, ຕົວຄູນຂອງນ້ໍາຫນັກທີ່ເຫມາະສົມສໍາລັບການສົ່ງແມ່ນເລືອກ.

ການຄູນຊ່ອງຫວ່າງຂອງກະແສຂໍ້ມູນອະເຣເສົາອາກາດແບບປັບຕົວໄດ້ອະນຸຍາດໃຫ້ສົ່ງຂໍ້ມູນໄປຫາຜູ້ໃຊ້ຫຼາຍໆຄົນໃນເວລາດຽວກັນໃນຄວາມຖີ່ດຽວກັນ, ປະກອບເປັນຮູບແບບສ່ວນບຸກຄົນສໍາລັບແຕ່ລະຄົນ. ເຕັກໂນໂລຊີນີ້ເອີ້ນວ່າ MU-MIMO ແລະປະຈຸບັນໄດ້ຖືກປະຕິບັດຢ່າງຈິງຈັງ (ແລະບາງບ່ອນແລ້ວ) ໃນລະບົບການສື່ສານ. ຄວາມເປັນໄປໄດ້ຂອງການ multiplexing ພື້ນທີ່ແມ່ນສະຫນອງໃຫ້, ສໍາລັບການຍົກຕົວຢ່າງ, ໃນມາດຕະຖານການສື່ສານໂທລະສັບມືຖື 4G LTE, ມາດຕະຖານ IEEE802.11ay Wi-Fi, ແລະມາດຕະຖານການສື່ສານໂທລະສັບມືຖື 5G.

ອາເຣເສົາອາກາດສະເໝືອນສຳລັບເຣດາອະເຣເສົາອາກາດດິຈິຕອນເຮັດໃຫ້ມັນເປັນໄປໄດ້, ໂດຍໃຊ້ອົງປະກອບເສົາອາກາດສົ່ງສັນຍານຫຼາຍອັນ, ເພື່ອສ້າງເປັນອາເຣເສົາອາກາດສະເໝືອນຂອງຂະໜາດໃຫຍ່ກວ່າສຳລັບການປະມວນຜົນສັນຍານ. ຕາຂ່າຍ virtual ມີລັກສະນະທັງຫມົດຂອງອັນແທ້ຈິງ, ແຕ່ຕ້ອງການຮາດແວຫນ້ອຍເພື່ອປະຕິບັດ.

ການຄາດຄະເນຕົວກໍານົດການຂອງແຫຼ່ງຮັງສີອະເຣເສົາອາກາດແບບປັບຕົວໄດ້ອະນຸຍາດໃຫ້ແກ້ໄຂບັນຫາການປະເມີນຈໍານວນ, ພະລັງງານ, ພິກັດມຸມ ແຫຼ່ງຂອງການປ່ອຍອາຍພິດວິທະຍຸ, ສ້າງຕັ້ງການເຊື່ອມຕໍ່ທາງສະຖິຕິລະຫວ່າງສັນຍານຈາກແຫຼ່ງທີ່ແຕກຕ່າງກັນ. ປະໂຫຍດຕົ້ນຕໍຂອງອາເຣເສົາອາກາດແບບປັບຕົວໄດ້ໃນເລື່ອງນີ້ແມ່ນຄວາມສາມາດໃນການແກ້ໄຂແຫຼ່ງຮັງສີທີ່ຢູ່ໃກ້ຄຽງ. ແຫຼ່ງ​ຂໍ້​ມູນ​, ໄລ​ຍະ​ຫ່າງ​ເປັນ​ລ່ຽມ​ລະ​ຫວ່າງ​ທີ່​ຫນ້ອຍ​ກ​່​ວາ​ຄວາມ​ກວ້າງ​ຂອງ lobe ຕົ້ນ​ຕໍ​ຂອງ​ຮູບ​ແບບ​ການ radiation array ເສົາ​ອາ​ກາດ (ຂີດຈຳກັດຄວາມລະອຽດຂອງ Rayleigh). ນີ້ສ່ວນໃຫຍ່ແມ່ນເປັນໄປໄດ້ຍ້ອນການສະແດງ vector ຂອງສັນຍານ, ຮູບແບບສັນຍານທີ່ມີຊື່ສຽງ, ເຊັ່ນດຽວກັນກັບອຸປະກອນຂອງຄະນິດສາດເສັ້ນ.

ຂອບໃຈສໍາລັບຄວາມສົນໃຈຂອງທ່ານ

ແຫຼ່ງຂໍ້ມູນ: www.habr.com