ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ ਦੀ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ

ਬ੍ਰਹਿਮੰਡ ਵਿਗਿਆਨ ਦਿਵਸ ਮੁਬਾਰਕ! ਅਸੀਂ ਇਸਨੂੰ ਪ੍ਰਿੰਟਿੰਗ ਹਾਊਸ ਵਿੱਚ ਭੇਜ ਦਿੱਤਾ "ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ ਦੀ ਛੋਟੀ ਕਿਤਾਬ". ਇਹ ਇਹਨਾਂ ਦਿਨਾਂ ਦੌਰਾਨ ਸੀ ਜਦੋਂ ਖਗੋਲ-ਭੌਤਿਕ ਵਿਗਿਆਨੀਆਂ ਨੇ ਪੂਰੀ ਦੁਨੀਆ ਨੂੰ ਦਿਖਾਇਆ ਕਿ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਕਿਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਦੇ ਹੁੰਦੇ ਹਨ। ਇਤਫ਼ਾਕ? ਸਾਨੂੰ ਅਜਿਹਾ ਨਹੀਂ ਲੱਗਦਾ 😉 ਤਾਂ ਇੰਤਜ਼ਾਰ ਕਰੋ, ਸਟੀਵਨ ਗੈਬਸਰ ਅਤੇ ਫਰਾਂਸ ਪ੍ਰੀਟੋਰੀਅਸ ਦੁਆਰਾ ਲਿਖੀ ਗਈ ਇੱਕ ਅਦਭੁਤ ਕਿਤਾਬ, ਜੋ ਕਿ ਸ਼ਾਨਦਾਰ ਪੁਲਕੋਵੋ ਖਗੋਲ-ਵਿਗਿਆਨੀ ਉਰਫ ਐਸਟ੍ਰੋਡੇਡਸ ਕਿਰਿਲ ਮਾਸਲੇਨੀਕੋਵ ਦੁਆਰਾ ਅਨੁਵਾਦ ਕੀਤੀ ਗਈ ਹੈ, ਮਹਾਨ ਵਲਾਦੀਮੀਰ ਸੁਰਦੀਨ ਦੁਆਰਾ ਵਿਗਿਆਨਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਸੰਪਾਦਿਤ ਕੀਤੀ ਗਈ ਹੈ ਅਤੇ ਇਸ ਦੇ ਪ੍ਰਕਾਸ਼ਨ ਦੁਆਰਾ ਸਮਰਥਿਤ ਹੈ, ਜਲਦੀ ਹੀ ਸਾਹਮਣੇ ਆਵੇਗੀ। ਟ੍ਰੈਜੈਕਟਰੀ ਫਾਊਂਡੇਸ਼ਨ.

ਕੱਟ ਦੇ ਹੇਠਾਂ "ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ ਦੀ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ" ਦਾ ਅੰਸ਼।

ਹੁਣ ਤੱਕ, ਅਸੀਂ ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ ਨੂੰ ਖਗੋਲ-ਭੌਤਿਕ ਵਸਤੂਆਂ ਵਜੋਂ ਮੰਨਿਆ ਹੈ ਜੋ ਸੁਪਰਨੋਵਾ ਵਿਸਫੋਟਾਂ ਦੌਰਾਨ ਬਣੀਆਂ ਜਾਂ ਗਲੈਕਸੀਆਂ ਦੇ ਕੇਂਦਰਾਂ ਵਿੱਚ ਪਈਆਂ ਹਨ। ਅਸੀਂ ਉਹਨਾਂ ਦੇ ਨੇੜੇ ਤਾਰਿਆਂ ਦੇ ਪ੍ਰਵੇਗ ਨੂੰ ਮਾਪ ਕੇ ਉਹਨਾਂ ਨੂੰ ਅਸਿੱਧੇ ਤੌਰ 'ਤੇ ਦੇਖਦੇ ਹਾਂ। LIGO ਦੀ 14 ਸਤੰਬਰ, 2015 ਨੂੰ ਗੁਰੂਤਾ ਤਰੰਗਾਂ ਦੀ ਮਸ਼ਹੂਰ ਖੋਜ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਟਕਰਾਅ ਦੇ ਵਧੇਰੇ ਸਿੱਧੇ ਨਿਰੀਖਣਾਂ ਦੀ ਇੱਕ ਉਦਾਹਰਣ ਸੀ। ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ ਦੀ ਪ੍ਰਕਿਰਤੀ ਦੀ ਬਿਹਤਰ ਸਮਝ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਨ ਲਈ ਅਸੀਂ ਜੋ ਗਣਿਤਿਕ ਟੂਲ ਵਰਤਦੇ ਹਾਂ ਉਹ ਹਨ: ਡਿਫਰੈਂਸ਼ੀਅਲ ਜਿਓਮੈਟਰੀ, ਆਈਨਸਟਾਈਨ ਦੀਆਂ ਸਮੀਕਰਨਾਂ, ਅਤੇ ਸ਼ਕਤੀਸ਼ਾਲੀ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣਾਤਮਕ ਅਤੇ ਸੰਖਿਆਤਮਕ ਵਿਧੀਆਂ ਜੋ ਆਈਨਸਟਾਈਨ ਦੀਆਂ ਸਮੀਕਰਨਾਂ ਨੂੰ ਹੱਲ ਕਰਨ ਲਈ ਵਰਤੀਆਂ ਜਾਂਦੀਆਂ ਹਨ ਅਤੇ ਸਪੇਸਟਾਈਮ ਦੀ ਜਿਓਮੈਟਰੀ ਦਾ ਵਰਣਨ ਕਰਦੀਆਂ ਹਨ ਜੋ ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ ਨੂੰ ਜਨਮ ਦਿੰਦੀਆਂ ਹਨ। ਅਤੇ ਜਿਵੇਂ ਹੀ ਅਸੀਂ ਇੱਕ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦੁਆਰਾ ਪੈਦਾ ਕੀਤੇ ਸਪੇਸ-ਟਾਈਮ ਦਾ ਇੱਕ ਪੂਰਾ ਮਾਤਰਾਤਮਕ ਵਰਣਨ ਦੇ ਸਕਦੇ ਹਾਂ, ਇੱਕ ਖਗੋਲ-ਭੌਤਿਕ ਦ੍ਰਿਸ਼ਟੀਕੋਣ ਤੋਂ, ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦੇ ਵਿਸ਼ੇ ਨੂੰ ਬੰਦ ਮੰਨਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ। ਇੱਕ ਵਿਆਪਕ ਸਿਧਾਂਤਕ ਦ੍ਰਿਸ਼ਟੀਕੋਣ ਤੋਂ, ਖੋਜ ਲਈ ਅਜੇ ਵੀ ਬਹੁਤ ਜਗ੍ਹਾ ਹੈ। ਇਸ ਅਧਿਆਏ ਦਾ ਉਦੇਸ਼ ਆਧੁਨਿਕ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਭੌਤਿਕ ਵਿਗਿਆਨ ਵਿੱਚ ਕੁਝ ਸਿਧਾਂਤਕ ਉੱਨਤੀਆਂ ਨੂੰ ਉਜਾਗਰ ਕਰਨਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਅਤੇ ਕੁਆਂਟਮ ਥਿਊਰੀ ਦੇ ਵਿਚਾਰਾਂ ਨੂੰ ਜਨਰਲ ਰਿਲੇਟੀਵਿਟੀ ਨਾਲ ਜੋੜ ਕੇ ਅਚਾਨਕ ਨਵੀਆਂ ਧਾਰਨਾਵਾਂ ਨੂੰ ਜਨਮ ਦਿੱਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਮੂਲ ਵਿਚਾਰ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਸਿਰਫ਼ ਜਿਓਮੈਟ੍ਰਿਕ ਵਸਤੂਆਂ ਨਹੀਂ ਹਨ। ਉਹਨਾਂ ਕੋਲ ਤਾਪਮਾਨ ਹੈ, ਉਹਨਾਂ ਕੋਲ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਐਂਟਰੋਪੀ ਹੈ, ਅਤੇ ਉਹ ਕੁਆਂਟਮ ਉਲਝਣ ਦੇ ਪ੍ਰਗਟਾਵੇ ਨੂੰ ਪ੍ਰਦਰਸ਼ਿਤ ਕਰ ਸਕਦੇ ਹਨ। ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ ਦੇ ਭੌਤਿਕ ਵਿਗਿਆਨ ਦੇ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕ ਅਤੇ ਕੁਆਂਟਮ ਪਹਿਲੂਆਂ ਬਾਰੇ ਸਾਡੀ ਚਰਚਾ ਪਿਛਲੇ ਅਧਿਆਵਾਂ ਵਿੱਚ ਪੇਸ਼ ਕੀਤੇ ਗਏ ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ ਵਿੱਚ ਸਪੇਸ-ਟਾਈਮ ਦੀਆਂ ਸ਼ੁੱਧ ਜਿਓਮੈਟ੍ਰਿਕ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਦੇ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਨਾਲੋਂ ਵਧੇਰੇ ਖੰਡਿਤ ਅਤੇ ਸਤਹੀ ਹੋਵੇਗੀ। ਪਰ ਇਹ, ਅਤੇ ਖਾਸ ਤੌਰ 'ਤੇ ਕੁਆਂਟਮ, ਪਹਿਲੂ ਬਲੈਕ ਹੋਲ 'ਤੇ ਚੱਲ ਰਹੀ ਸਿਧਾਂਤਕ ਖੋਜ ਦਾ ਇੱਕ ਜ਼ਰੂਰੀ ਅਤੇ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਹਿੱਸਾ ਹਨ, ਅਤੇ ਅਸੀਂ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਵੇਰਵਿਆਂ ਨੂੰ ਨਹੀਂ, ਤਾਂ ਘੱਟੋ-ਘੱਟ ਇਹਨਾਂ ਕੰਮਾਂ ਦੀ ਭਾਵਨਾ ਨੂੰ ਵਿਅਕਤ ਕਰਨ ਦੀ ਬਹੁਤ ਕੋਸ਼ਿਸ਼ ਕਰਾਂਗੇ।

ਕਲਾਸੀਕਲ ਜਨਰਲ ਰਿਲੇਟੀਵਿਟੀ ਵਿੱਚ - ਜੇ ਅਸੀਂ ਆਈਨਸਟਾਈਨ ਦੀਆਂ ਸਮੀਕਰਨਾਂ ਦੇ ਹੱਲਾਂ ਦੀ ਵਿਭਿੰਨ ਜਿਓਮੈਟਰੀ ਬਾਰੇ ਗੱਲ ਕਰਦੇ ਹਾਂ - ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਇਸ ਅਰਥ ਵਿੱਚ ਅਸਲ ਵਿੱਚ ਕਾਲੇ ਹਨ ਕਿ ਉਹਨਾਂ ਤੋਂ ਕੁਝ ਵੀ ਬਚ ਨਹੀਂ ਸਕਦਾ। ਸਟੀਫਨ ਹਾਕਿੰਗ ਨੇ ਦਿਖਾਇਆ ਕਿ ਜਦੋਂ ਅਸੀਂ ਕੁਆਂਟਮ ਪ੍ਰਭਾਵਾਂ ਨੂੰ ਧਿਆਨ ਵਿੱਚ ਰੱਖਦੇ ਹਾਂ ਤਾਂ ਇਹ ਸਥਿਤੀ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਬਦਲ ਜਾਂਦੀ ਹੈ: ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਇੱਕ ਖਾਸ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਛੱਡਦੇ ਹਨ, ਜਿਸਨੂੰ ਹਾਕਿੰਗ ਤਾਪਮਾਨ ਕਿਹਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਖਗੋਲ-ਭੌਤਿਕ ਆਕਾਰਾਂ ਦੇ ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ (ਭਾਵ, ਤਾਰੇ-ਪੁੰਜ ਤੋਂ ਲੈ ਕੇ ਸੁਪਰਮੈਸਿਵ ਬਲੈਕ ਹੋਲਜ਼ ਤੱਕ) ਲਈ, ਹਾਕਿੰਗ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ ਬ੍ਰਹਿਮੰਡੀ ਮਾਈਕ੍ਰੋਵੇਵ ਬੈਕਗ੍ਰਾਊਂਡ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਨਾ-ਮਾਤਰ ਹੈ - ਉਹ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਜੋ ਪੂਰੇ ਬ੍ਰਹਿਮੰਡ ਨੂੰ ਭਰ ਦਿੰਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ, ਤਰੀਕੇ ਨਾਲ, ਹੋ ਸਕਦੀ ਹੈ। ਆਪਣੇ ਆਪ ਨੂੰ ਹਾਕਿੰਗ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦਾ ਇੱਕ ਰੂਪ ਮੰਨਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ ਨੂੰ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕਰਨ ਲਈ ਹਾਕਿੰਗ ਦੀਆਂ ਗਣਨਾਵਾਂ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਨਾਮਕ ਖੇਤਰ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਵੱਡੇ ਖੋਜ ਪ੍ਰੋਗਰਾਮ ਦਾ ਹਿੱਸਾ ਹਨ। ਇਸ ਪ੍ਰੋਗਰਾਮ ਦਾ ਇੱਕ ਹੋਰ ਵੱਡਾ ਹਿੱਸਾ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਐਨਟ੍ਰੋਪੀ ਦਾ ਅਧਿਐਨ ਹੈ, ਜੋ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦੇ ਅੰਦਰ ਗੁੰਮ ਹੋਈ ਜਾਣਕਾਰੀ ਦੀ ਮਾਤਰਾ ਨੂੰ ਮਾਪਦਾ ਹੈ। ਸਾਧਾਰਨ ਵਸਤੂਆਂ (ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਪਾਣੀ ਦਾ ਇੱਕ ਮੱਗ, ਸ਼ੁੱਧ ਮੈਗਨੀਸ਼ੀਅਮ ਦਾ ਇੱਕ ਬਲਾਕ, ਜਾਂ ਇੱਕ ਤਾਰਾ) ਵਿੱਚ ਵੀ ਐਨਟ੍ਰੋਪੀ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਅਤੇ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਦੇ ਕੇਂਦਰੀ ਕਥਨਾਂ ਵਿੱਚੋਂ ਇੱਕ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਇੱਕ ਦਿੱਤੇ ਆਕਾਰ ਦੇ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਵਿੱਚ ਕਿਸੇ ਵੀ ਹੋਰ ਰੂਪ ਨਾਲੋਂ ਜ਼ਿਆਦਾ ਐਂਟਰੋਪੀ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਉਹ ਪਦਾਰਥ ਜਿਸ ਦੇ ਅੰਦਰ ਸ਼ਾਮਲ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ। ਉਸੇ ਆਕਾਰ ਦਾ ਇੱਕ ਖੇਤਰ, ਪਰ ਇੱਕ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦੇ ਗਠਨ ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ।

ਪਰ ਇਸ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ ਕਿ ਅਸੀਂ ਹਾਕਿੰਗ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਅਤੇ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਐਨਟ੍ਰੋਪੀ ਦੇ ਆਲੇ ਦੁਆਲੇ ਦੇ ਮੁੱਦਿਆਂ ਵਿੱਚ ਡੂੰਘਾਈ ਵਿੱਚ ਡੁਬਕੀ ਕਰੀਏ, ਆਓ ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨਿਕਸ, ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ, ਅਤੇ ਉਲਝਣ ਦੇ ਖੇਤਰਾਂ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਤੇਜ਼ ਚੱਕਰ ਮਾਰੀਏ। ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨਿਕਸ ਮੁੱਖ ਤੌਰ 'ਤੇ 1920 ਦੇ ਦਹਾਕੇ ਵਿੱਚ ਵਿਕਸਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ, ਅਤੇ ਇਸਦਾ ਮੁੱਖ ਉਦੇਸ਼ ਪਦਾਰਥ ਦੇ ਬਹੁਤ ਛੋਟੇ ਕਣਾਂ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਪਰਮਾਣੂਆਂ ਦਾ ਵਰਣਨ ਕਰਨਾ ਸੀ। ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨਿਕਸ ਦੇ ਵਿਕਾਸ ਨੇ ਇੱਕ ਵਿਅਕਤੀਗਤ ਕਣ ਦੀ ਸਹੀ ਸਥਿਤੀ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਭੌਤਿਕ ਵਿਗਿਆਨ ਦੇ ਅਜਿਹੇ ਬੁਨਿਆਦੀ ਸੰਕਲਪਾਂ ਨੂੰ ਖਤਮ ਕਰਨ ਦੀ ਅਗਵਾਈ ਕੀਤੀ: ਇਹ ਸਿੱਟਾ ਨਿਕਲਿਆ, ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, ਇੱਕ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਜਦੋਂ ਇਹ ਇੱਕ ਪ੍ਰਮਾਣੂ ਨਿਊਕਲੀਅਸ ਦੇ ਦੁਆਲੇ ਘੁੰਮਦਾ ਹੈ ਤਾਂ ਸਹੀ ਢੰਗ ਨਾਲ ਨਿਰਧਾਰਤ ਨਹੀਂ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ। ਇਸਦੀ ਬਜਾਏ, ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਨੂੰ ਅਖੌਤੀ ਔਰਬਿਟ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਉਹਨਾਂ ਦੀਆਂ ਅਸਲ ਸਥਿਤੀਆਂ ਕੇਵਲ ਇੱਕ ਸੰਭਾਵੀ ਅਰਥਾਂ ਵਿੱਚ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕੀਤੀਆਂ ਜਾ ਸਕਦੀਆਂ ਹਨ। ਸਾਡੇ ਉਦੇਸ਼ਾਂ ਲਈ, ਹਾਲਾਂਕਿ, ਚੀਜ਼ਾਂ ਦੇ ਇਸ ਸੰਭਾਵੀ ਪੱਖ ਵੱਲ ਬਹੁਤ ਜਲਦੀ ਨਾ ਜਾਣਾ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਹੈ। ਆਉ ਸਭ ਤੋਂ ਸਰਲ ਉਦਾਹਰਨ ਲਈਏ: ਹਾਈਡ੍ਰੋਜਨ ਐਟਮ। ਇਹ ਇੱਕ ਖਾਸ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ। ਇੱਕ ਹਾਈਡ੍ਰੋਜਨ ਪਰਮਾਣੂ ਦੀ ਸਭ ਤੋਂ ਸਰਲ ਅਵਸਥਾ, ਜਿਸਨੂੰ ਜ਼ਮੀਨੀ ਅਵਸਥਾ ਕਿਹਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਸਭ ਤੋਂ ਘੱਟ ਊਰਜਾ ਵਾਲੀ ਅਵਸਥਾ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਅਤੇ ਇਸ ਊਰਜਾ ਨੂੰ ਸਹੀ ਢੰਗ ਨਾਲ ਜਾਣਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨਿਕਸ ਸਾਨੂੰ (ਸਿਧਾਂਤਕ ਤੌਰ 'ਤੇ) ਕਿਸੇ ਵੀ ਕੁਆਂਟਮ ਸਿਸਟਮ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਨੂੰ ਪੂਰਨ ਸ਼ੁੱਧਤਾ ਨਾਲ ਜਾਣਨ ਦੀ ਇਜਾਜ਼ਤ ਦਿੰਦਾ ਹੈ।

ਸੰਭਾਵਨਾਵਾਂ ਉਦੋਂ ਲਾਗੂ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ ਜਦੋਂ ਅਸੀਂ ਕਿਸੇ ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨੀਕਲ ਸਿਸਟਮ ਬਾਰੇ ਕੁਝ ਖਾਸ ਕਿਸਮ ਦੇ ਸਵਾਲ ਪੁੱਛਦੇ ਹਾਂ। ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, ਜੇਕਰ ਇਹ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਹੈ ਕਿ ਇੱਕ ਹਾਈਡ੍ਰੋਜਨ ਪਰਮਾਣੂ ਜ਼ਮੀਨੀ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਹੈ, ਤਾਂ ਅਸੀਂ ਪੁੱਛ ਸਕਦੇ ਹਾਂ, "ਇਲੈਕਟਰੋਨ ਕਿੱਥੇ ਹੈ?" ਅਤੇ ਕੁਆਂਟਮ ਦੇ ਨਿਯਮਾਂ ਅਨੁਸਾਰ
ਮਕੈਨਿਕਸ, ਅਸੀਂ ਇਸ ਸਵਾਲ ਦੀ ਸੰਭਾਵਨਾ ਦਾ ਕੁਝ ਅੰਦਾਜ਼ਾ ਹੀ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਾਂਗੇ, ਲਗਭਗ ਕੁਝ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ: "ਸ਼ਾਇਦ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਇੱਕ ਹਾਈਡ੍ਰੋਜਨ ਐਟਮ ਦੇ ਨਿਊਕਲੀਅਸ ਤੋਂ ਅੱਧੇ ਐਂਗਸਟ੍ਰੋਮ ਤੱਕ ਦੀ ਦੂਰੀ 'ਤੇ ਸਥਿਤ ਹੈ" (ਇੱਕ ਐਂਗਸਟ੍ਰੋਮ ਬਰਾਬਰ ਹੈ ਮੀਟਰ)। ਪਰ ਸਾਡੇ ਕੋਲ ਇੱਕ ਖਾਸ ਭੌਤਿਕ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੁਆਰਾ, ਇੱਕ ਐਂਗਸਟ੍ਰੋਮ ਨਾਲੋਂ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਸਹੀ ਢੰਗ ਨਾਲ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਦਾ ਪਤਾ ਲਗਾਉਣ ਦਾ ਮੌਕਾ ਹੈ। ਭੌਤਿਕ ਵਿਗਿਆਨ ਵਿੱਚ ਇਹ ਕਾਫ਼ੀ ਆਮ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਬਹੁਤ ਹੀ ਛੋਟੀ ਤਰੰਗ-ਲੰਬਾਈ ਦੇ ਇੱਕ ਫੋਟੌਨ ਨੂੰ ਇੱਕ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ (ਜਾਂ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਭੌਤਿਕ ਵਿਗਿਆਨੀ ਕਹਿੰਦੇ ਹਨ, ਇੱਕ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੁਆਰਾ ਇੱਕ ਫੋਟੌਨ ਨੂੰ ਖਿੰਡਾਉਣਾ) ਵਿੱਚ ਫਾਇਰ ਕਰਨਾ ਸ਼ਾਮਲ ਹੁੰਦਾ ਹੈ - ਜਿਸ ਤੋਂ ਬਾਅਦ ਅਸੀਂ ਸਕੈਟਰਿੰਗ ਦੇ ਸਮੇਂ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਦਾ ਪੁਨਰਗਠਨ ਕਰ ਸਕਦੇ ਹਾਂ। ਸ਼ੁੱਧਤਾ ਲਗਭਗ ਤਰੰਗ-ਲੰਬਾਈ ਫੋਟੋਨ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੈ। ਪਰ ਇਹ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਨੂੰ ਬਦਲ ਦੇਵੇਗੀ, ਤਾਂ ਜੋ ਇਸ ਤੋਂ ਬਾਅਦ ਇਹ ਹਾਈਡ੍ਰੋਜਨ ਪਰਮਾਣੂ ਦੀ ਜ਼ਮੀਨੀ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਨਹੀਂ ਰਹੇਗੀ ਅਤੇ ਇੱਕ ਸਹੀ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਊਰਜਾ ਨਹੀਂ ਹੋਵੇਗੀ। ਪਰ ਕੁਝ ਸਮੇਂ ਲਈ ਇਸਦੀ ਸਥਿਤੀ ਲਗਭਗ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਹੋ ਜਾਵੇਗੀ (ਇਸਦੇ ਲਈ ਵਰਤੇ ਗਏ ਫੋਟੌਨ ਦੀ ਤਰੰਗ-ਲੰਬਾਈ ਦੀ ਸ਼ੁੱਧਤਾ ਦੇ ਨਾਲ)। ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਦਾ ਇੱਕ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਅੰਦਾਜ਼ਾ ਸਿਰਫ ਇੱਕ ਸੰਭਾਵੀ ਅਰਥਾਂ ਵਿੱਚ ਲਗਭਗ ਇੱਕ ਐਂਗਸਟ੍ਰੋਮ ਦੀ ਸ਼ੁੱਧਤਾ ਨਾਲ ਬਣਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਪਰ ਇੱਕ ਵਾਰ ਜਦੋਂ ਅਸੀਂ ਇਸਨੂੰ ਮਾਪ ਲਿਆ ਤਾਂ ਅਸੀਂ ਜਾਣਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਇਹ ਕੀ ਸੀ। ਸੰਖੇਪ ਰੂਪ ਵਿੱਚ, ਜੇਕਰ ਅਸੀਂ ਇੱਕ ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨੀਕਲ ਸਿਸਟਮ ਨੂੰ ਕਿਸੇ ਤਰੀਕੇ ਨਾਲ ਮਾਪਦੇ ਹਾਂ, ਤਾਂ, ਘੱਟੋ-ਘੱਟ ਪਰੰਪਰਾਗਤ ਅਰਥਾਂ ਵਿੱਚ, ਅਸੀਂ ਇਸ ਨੂੰ ਉਸ ਮਾਤਰਾ ਦੇ ਇੱਕ ਖਾਸ ਮੁੱਲ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ "ਜ਼ਬਰਦਸਤੀ" ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਜਿਸ ਨੂੰ ਅਸੀਂ ਮਾਪ ਰਹੇ ਹਾਂ।

ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨਿਕਸ ਨਾ ਸਿਰਫ਼ ਛੋਟੇ ਸਿਸਟਮਾਂ 'ਤੇ ਲਾਗੂ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਸਗੋਂ (ਸਾਡਾ ਵਿਸ਼ਵਾਸ ਹੈ) ਸਾਰੇ ਸਿਸਟਮਾਂ 'ਤੇ ਲਾਗੂ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਪਰ ਵੱਡੇ ਸਿਸਟਮਾਂ ਲਈ ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨੀਕਲ ਨਿਯਮ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ ਬਹੁਤ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਹੋ ਜਾਂਦੇ ਹਨ। ਇੱਕ ਮੁੱਖ ਧਾਰਨਾ ਕੁਆਂਟਮ ਉਲਝਣ ਹੈ, ਜਿਸਦੀ ਇੱਕ ਸਧਾਰਨ ਉਦਾਹਰਨ ਸਪਿੱਨ ਦੀ ਧਾਰਨਾ ਹੈ। ਵਿਅਕਤੀਗਤ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਵਿੱਚ ਸਪਿੱਨ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਇਸਲਈ ਅਭਿਆਸ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਸਿੰਗਲ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਇੱਕ ਚੁਣੇ ਹੋਏ ਸਥਾਨਿਕ ਧੁਰੇ ਦੇ ਸਬੰਧ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਸਪਿੱਨ ਨੂੰ ਉੱਪਰ ਜਾਂ ਹੇਠਾਂ ਨਿਰਦੇਸ਼ਿਤ ਕਰ ਸਕਦਾ ਹੈ। ਇੱਕ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦਾ ਸਪਿਨ ਇੱਕ ਨਿਰੀਖਣਯੋਗ ਮਾਤਰਾ ਹੈ ਕਿਉਂਕਿ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਇੱਕ ਚੁੰਬਕੀ ਪੱਟੀ ਦੇ ਖੇਤਰ ਦੇ ਸਮਾਨ ਇੱਕ ਕਮਜ਼ੋਰ ਚੁੰਬਕੀ ਖੇਤਰ ਪੈਦਾ ਕਰਦਾ ਹੈ। ਫਿਰ ਸਪਿਨ ਅੱਪ ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ ਕਿ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦਾ ਉੱਤਰੀ ਧਰੁਵ ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਇਸ਼ਾਰਾ ਕਰ ਰਿਹਾ ਹੈ, ਅਤੇ ਸਪਿਨ ਡਾਊਨ ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ ਕਿ ਉੱਤਰੀ ਧਰੁਵ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਇਸ਼ਾਰਾ ਕਰ ਰਿਹਾ ਹੈ। ਦੋ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਨੂੰ ਇੱਕ ਸੰਯੁਕਤ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਰੱਖਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਉਹਨਾਂ ਵਿੱਚੋਂ ਇੱਕ ਦਾ ਸਪਿੱਨ ਉੱਪਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਦੂਜੇ ਦਾ ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਸਪਿੱਨ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਪਰ ਇਹ ਦੱਸਣਾ ਅਸੰਭਵ ਹੈ ਕਿ ਕਿਹੜੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਵਿੱਚ ਕਿਹੜਾ ਸਪਿੱਨ ਹੈ। ਸੰਖੇਪ ਰੂਪ ਵਿੱਚ, ਇੱਕ ਹੀਲੀਅਮ ਪਰਮਾਣੂ ਦੀ ਜ਼ਮੀਨੀ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ, ਦੋ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਬਿਲਕੁਲ ਇਸ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਹੁੰਦੇ ਹਨ, ਜਿਸਨੂੰ ਸਪਿੱਨ ਸਿੰਗਲਟ ਕਿਹਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਕਿਉਂਕਿ ਦੋਵਾਂ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਦੀ ਕੁੱਲ ਸਪਿੱਨ ਜ਼ੀਰੋ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਜੇਕਰ ਅਸੀਂ ਇਹਨਾਂ ਦੋ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਨੂੰ ਉਹਨਾਂ ਦੇ ਸਪਿੱਨ ਨੂੰ ਬਦਲੇ ਬਿਨਾਂ ਵੱਖ ਕਰਦੇ ਹਾਂ, ਤਾਂ ਅਸੀਂ ਅਜੇ ਵੀ ਕਹਿ ਸਕਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਇਹ ਇੱਕਠੇ ਸਪਿੱਨ ਸਿੰਗਲ ਹਨ, ਪਰ ਅਸੀਂ ਅਜੇ ਵੀ ਇਹ ਨਹੀਂ ਕਹਿ ਸਕਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਇਹਨਾਂ ਵਿੱਚੋਂ ਕਿਸੇ ਇੱਕ ਦੀ ਸਪਿੱਨ ਵਿਅਕਤੀਗਤ ਤੌਰ 'ਤੇ ਕੀ ਹੋਵੇਗੀ। ਹੁਣ, ਜੇਕਰ ਅਸੀਂ ਉਹਨਾਂ ਦੇ ਇੱਕ ਸਪਿਨ ਨੂੰ ਮਾਪਦੇ ਹਾਂ ਅਤੇ ਇਹ ਸਥਾਪਿਤ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਇਹ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਨਿਰਦੇਸ਼ਿਤ ਹੈ, ਤਾਂ ਅਸੀਂ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਨਿਸ਼ਚਤ ਹੋ ਜਾਵਾਂਗੇ ਕਿ ਦੂਜਾ ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਨਿਰਦੇਸ਼ਿਤ ਹੈ। ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, ਅਸੀਂ ਕਹਿੰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਸਪਿੱਨ ਉਲਝੇ ਹੋਏ ਹਨ-ਨਾ ਹੀ ਆਪਣੇ ਆਪ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਮੁੱਲ ਹੈ, ਜਦੋਂ ਕਿ ਉਹ ਇਕੱਠੇ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਹੁੰਦੇ ਹਨ।

ਆਈਨਸਟਾਈਨ ਉਲਝਣ ਦੇ ਵਰਤਾਰੇ ਬਾਰੇ ਬਹੁਤ ਚਿੰਤਤ ਸੀ: ਇਹ ਸਾਪੇਖਤਾ ਦੇ ਸਿਧਾਂਤ ਦੇ ਮੂਲ ਸਿਧਾਂਤਾਂ ਨੂੰ ਖ਼ਤਰਾ ਜਾਪਦਾ ਸੀ। ਆਉ ਅਸੀਂ ਇੱਕ ਸਪਿੱਨ ਸਿੰਗਲਟ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਦੋ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਦੇ ਮਾਮਲੇ 'ਤੇ ਵਿਚਾਰ ਕਰੀਏ, ਜਦੋਂ ਉਹ ਸਪੇਸ ਵਿੱਚ ਬਹੁਤ ਦੂਰ ਹੁੰਦੇ ਹਨ। ਯਕੀਨੀ ਬਣਾਉਣ ਲਈ, ਐਲਿਸ ਨੂੰ ਉਹਨਾਂ ਵਿੱਚੋਂ ਇੱਕ ਲੈਣ ਦਿਓ ਅਤੇ ਬੌਬ ਨੂੰ ਦੂਜਾ ਲੈਣ ਦਿਓ। ਮੰਨ ਲਓ ਕਿ ਐਲਿਸ ਨੇ ਆਪਣੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੇ ਸਪਿਨ ਨੂੰ ਮਾਪਿਆ ਅਤੇ ਪਾਇਆ ਕਿ ਇਹ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਨੂੰ ਨਿਰਦੇਸ਼ਿਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ, ਪਰ ਬੌਬ ਨੇ ਕੁਝ ਵੀ ਨਹੀਂ ਮਾਪਿਆ। ਜਦੋਂ ਤੱਕ ਐਲਿਸ ਨੇ ਆਪਣਾ ਮਾਪ ਨਹੀਂ ਕੀਤਾ, ਇਹ ਦੱਸਣਾ ਅਸੰਭਵ ਸੀ ਕਿ ਉਸਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਸਪਿਨ ਕੀ ਸੀ। ਪਰ ਜਿਵੇਂ ਹੀ ਉਸਨੇ ਆਪਣਾ ਮਾਪ ਪੂਰਾ ਕੀਤਾ, ਉਸਨੂੰ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਪਤਾ ਸੀ ਕਿ ਬੌਬ ਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਸਪਿੱਨ ਨੂੰ ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਨਿਰਦੇਸ਼ਿਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ (ਉਸਦੇ ਆਪਣੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੇ ਸਪਿੱਨ ਦੇ ਉਲਟ ਦਿਸ਼ਾ ਵਿੱਚ)। ਕੀ ਇਸਦਾ ਮਤਲਬ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਉਸਦੇ ਮਾਪ ਨੇ ਬੌਬ ਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਨੂੰ ਤੁਰੰਤ ਇੱਕ ਸਪਿਨ-ਡਾਊਨ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਪਾ ਦਿੱਤਾ? ਇਹ ਕਿਵੇਂ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ ਜੇਕਰ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਨ ਸਪੇਸਲੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਵੱਖ ਕੀਤੇ ਜਾਂਦੇ ਹਨ? ਆਈਨਸਟਾਈਨ ਅਤੇ ਉਸਦੇ ਸਹਿਯੋਗੀ ਨਾਥਨ ਰੋਜ਼ਨ ਅਤੇ ਬੋਰਿਸ ਪੋਡੋਲਸਕੀ ਨੇ ਮਹਿਸੂਸ ਕੀਤਾ ਕਿ ਉਲਝੇ ਹੋਏ ਸਿਸਟਮਾਂ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਦੀ ਕਹਾਣੀ ਇੰਨੀ ਗੰਭੀਰ ਸੀ ਕਿ ਇਸ ਨੇ ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨਿਕਸ ਦੀ ਹੋਂਦ ਨੂੰ ਖ਼ਤਰਾ ਪੈਦਾ ਕੀਤਾ। ਆਈਨਸਟਾਈਨ-ਪੋਡੋਲਸਕੀ-ਰੋਜ਼ਨ ਪੈਰਾਡੌਕਸ (ਈਪੀਆਰ) ਉਹਨਾਂ ਦੁਆਰਾ ਤਿਆਰ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਇੱਕ ਵਿਚਾਰ ਪ੍ਰਯੋਗ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦਾ ਹੈ ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਅਸੀਂ ਹੁਣੇ ਇਹ ਸਿੱਟਾ ਕੱਢਣ ਲਈ ਵਰਣਨ ਕੀਤਾ ਹੈ ਕਿ ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨਿਕਸ ਅਸਲੀਅਤ ਦਾ ਪੂਰਾ ਵਰਣਨ ਨਹੀਂ ਹੋ ਸਕਦਾ। ਹੁਣ, ਬਾਅਦ ਦੀ ਸਿਧਾਂਤਕ ਖੋਜ ਅਤੇ ਬਹੁਤ ਸਾਰੇ ਮਾਪਾਂ ਦੇ ਅਧਾਰ ਤੇ, ਆਮ ਸਹਿਮਤੀ ਸਥਾਪਤ ਕੀਤੀ ਗਈ ਹੈ ਕਿ EPR ਪੈਰਾਡੌਕਸ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਗਲਤੀ ਹੈ ਅਤੇ ਕੁਆਂਟਮ ਥਿਊਰੀ ਸਹੀ ਹੈ। ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨੀਕਲ ਉਲਝਣਾ ਅਸਲ ਹੈ: ਉਲਝੇ ਹੋਏ ਸਿਸਟਮਾਂ ਦੇ ਮਾਪ ਆਪਸ ਵਿੱਚ ਜੁੜੇ ਹੋਣਗੇ ਭਾਵੇਂ ਸਿਸਟਮ ਸਪੇਸਟਾਈਮ ਵਿੱਚ ਬਹੁਤ ਦੂਰ ਹੋਣ।

ਚਲੋ ਉਸ ਸਥਿਤੀ ਤੇ ਵਾਪਸ ਚੱਲੀਏ ਜਿੱਥੇ ਅਸੀਂ ਦੋ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਨੂੰ ਇੱਕ ਸਪਿੱਨ ਸਿੰਗਲਟ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਰੱਖਿਆ ਅਤੇ ਉਹਨਾਂ ਨੂੰ ਐਲਿਸ ਅਤੇ ਬੌਬ ਨੂੰ ਦਿੱਤਾ। ਮਾਪ ਕੀਤੇ ਜਾਣ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ ਅਸੀਂ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਬਾਰੇ ਕੀ ਦੱਸ ਸਕਦੇ ਹਾਂ? ਕਿ ਇਹ ਦੋਵੇਂ ਇਕੱਠੇ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ (ਸਪਿਨ-ਸਿੰਗਲੈਟ) ਵਿੱਚ ਹਨ। ਐਲਿਸ ਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਸਪਿਨ ਉੱਪਰ ਜਾਂ ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਨਿਰਦੇਸ਼ਿਤ ਹੋਣ ਦੀ ਬਰਾਬਰ ਸੰਭਾਵਨਾ ਹੈ। ਵਧੇਰੇ ਸਪਸ਼ਟ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਇਸਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਬਰਾਬਰ ਸੰਭਾਵਨਾ ਨਾਲ ਇੱਕ (ਸਪਿਨ ਅੱਪ) ਜਾਂ ਦੂਜੀ (ਸਪਿਨ ਡਾਊਨ) ਹੋ ਸਕਦੀ ਹੈ। ਹੁਣ ਸਾਡੇ ਲਈ ਸੰਭਾਵਨਾ ਦੀ ਧਾਰਨਾ ਪਹਿਲਾਂ ਨਾਲੋਂ ਡੂੰਘੇ ਅਰਥ ਲੈਂਦੀ ਹੈ। ਪਹਿਲਾਂ ਅਸੀਂ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ (ਹਾਈਡ੍ਰੋਜਨ ਪਰਮਾਣੂ ਦੀ ਜ਼ਮੀਨੀ ਅਵਸਥਾ) ਨੂੰ ਦੇਖਿਆ ਅਤੇ ਦੇਖਿਆ ਕਿ ਇੱਥੇ ਕੁਝ "ਅਸੁਵਿਧਾਜਨਕ" ਸਵਾਲ ਹਨ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ "ਇਲੈਕਟਰੋਨ ਕਿੱਥੇ ਹੈ?" - ਸਵਾਲ ਜਿਨ੍ਹਾਂ ਦੇ ਜਵਾਬ ਕੇਵਲ ਇੱਕ ਸੰਭਾਵੀ ਅਰਥਾਂ ਵਿੱਚ ਮੌਜੂਦ ਹਨ। ਜੇਕਰ ਅਸੀਂ "ਚੰਗੇ" ਸਵਾਲ ਪੁੱਛਦੇ ਹਾਂ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ "ਇਸ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਦੀ ਊਰਜਾ ਕੀ ਹੈ?", ਤਾਂ ਸਾਨੂੰ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਜਵਾਬ ਮਿਲ ਜਾਣਗੇ। ਹੁਣ, ਇੱਥੇ ਕੋਈ "ਚੰਗੇ" ਸਵਾਲ ਨਹੀਂ ਹਨ ਜੋ ਅਸੀਂ ਐਲਿਸ ਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਬਾਰੇ ਪੁੱਛ ਸਕਦੇ ਹਾਂ ਜਿਨ੍ਹਾਂ ਦੇ ਜਵਾਬ ਨਹੀਂ ਹਨ ਜੋ ਬੌਬ ਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦੇ ਹਨ। (ਅਸੀਂ ਮੂਰਖ ਪ੍ਰਸ਼ਨਾਂ ਬਾਰੇ ਗੱਲ ਨਹੀਂ ਕਰ ਰਹੇ ਹਾਂ ਜਿਵੇਂ ਕਿ "ਕੀ ਐਲਿਸ ਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਵਿੱਚ ਵੀ ਇੱਕ ਸਪਿਨ ਹੁੰਦਾ ਹੈ?" - ਅਜਿਹੇ ਪ੍ਰਸ਼ਨ ਜਿਨ੍ਹਾਂ ਦਾ ਇੱਕ ਹੀ ਜਵਾਬ ਹੈ।) ਇਸ ਲਈ, ਉਲਝੇ ਹੋਏ ਸਿਸਟਮ ਦੇ ਇੱਕ ਅੱਧ ਦੇ ਮਾਪਦੰਡਾਂ ਨੂੰ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕਰਨ ਲਈ, ਸਾਨੂੰ ਇਸਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਨੀ ਪਵੇਗੀ। ਸੰਭਾਵੀ ਭਾਸ਼ਾ. ਨਿਸ਼ਚਿਤਤਾ ਉਦੋਂ ਹੀ ਪੈਦਾ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਜਦੋਂ ਅਸੀਂ ਉਹਨਾਂ ਸਵਾਲਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਸਬੰਧ ਨੂੰ ਵਿਚਾਰਦੇ ਹਾਂ ਜੋ ਐਲਿਸ ਅਤੇ ਬੌਬ ਉਹਨਾਂ ਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਬਾਰੇ ਪੁੱਛ ਸਕਦੇ ਹਨ।

ਅਸੀਂ ਜਾਣਬੁੱਝ ਕੇ ਸਭ ਤੋਂ ਸਰਲ ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨੀਕਲ ਸਿਸਟਮਾਂ ਵਿੱਚੋਂ ਇੱਕ ਨਾਲ ਸ਼ੁਰੂ ਕੀਤਾ ਹੈ ਜੋ ਅਸੀਂ ਜਾਣਦੇ ਹਾਂ: ਵਿਅਕਤੀਗਤ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਦੇ ਸਪਿਨਾਂ ਦੀ ਪ੍ਰਣਾਲੀ। ਉਮੀਦ ਹੈ ਕਿ ਕੁਆਂਟਮ ਕੰਪਿਊਟਰ ਅਜਿਹੇ ਸਧਾਰਨ ਸਿਸਟਮ ਦੇ ਆਧਾਰ 'ਤੇ ਬਣਾਏ ਜਾਣਗੇ। ਵਿਅਕਤੀਗਤ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਜਾਂ ਹੋਰ ਸਮਾਨ ਕੁਆਂਟਮ ਪ੍ਰਣਾਲੀਆਂ ਦੀ ਸਪਿੱਨ ਪ੍ਰਣਾਲੀ ਨੂੰ ਹੁਣ ਕਿਊਬਿਟਸ ("ਕੁਆਂਟਮ ਬਿੱਟ" ਲਈ ਛੋਟਾ) ਕਿਹਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਕੁਆਂਟਮ ਕੰਪਿਊਟਰਾਂ ਵਿੱਚ ਉਹਨਾਂ ਦੀ ਭੂਮਿਕਾ 'ਤੇ ਜ਼ੋਰ ਦਿੰਦੇ ਹੋਏ, ਡਿਜੀਟਲ ਕੰਪਿਊਟਰਾਂ ਵਿੱਚ ਸਾਧਾਰਨ ਬਿੱਟਾਂ ਦੁਆਰਾ ਨਿਭਾਈ ਜਾਂਦੀ ਭੂਮਿਕਾ ਦੇ ਸਮਾਨ ਹੈ।

ਆਓ ਹੁਣ ਕਲਪਨਾ ਕਰੀਏ ਕਿ ਅਸੀਂ ਹਰ ਇੱਕ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਨੂੰ ਇੱਕ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਕੁਆਂਟਮ ਸਿਸਟਮ ਨਾਲ ਬਦਲ ਦਿੱਤਾ ਹੈ, ਨਾ ਕਿ ਸਿਰਫ਼ ਦੋ, ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾਵਾਂ ਨਾਲ। ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, ਉਹਨਾਂ ਨੇ ਸ਼ੁੱਧ ਮੈਗਨੀਸ਼ੀਅਮ ਦੇ ਐਲਿਸ ਅਤੇ ਬੌਬ ਬਾਰ ਦਿੱਤੇ। ਐਲਿਸ ਅਤੇ ਬੌਬ ਆਪਣੇ ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੇ ਤਰੀਕਿਆਂ 'ਤੇ ਜਾਣ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ਉਹਨਾਂ ਦੀਆਂ ਬਾਰਾਂ ਇੰਟਰੈਕਟ ਕਰ ਸਕਦੀਆਂ ਹਨ, ਅਤੇ ਅਸੀਂ ਸਹਿਮਤ ਹਾਂ ਕਿ ਅਜਿਹਾ ਕਰਨ ਨਾਲ ਉਹ ਇੱਕ ਖਾਸ ਆਮ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਦੇ ਹਨ। ਜਿਵੇਂ ਹੀ ਐਲਿਸ ਅਤੇ ਬੌਬ ਵੱਖ ਹੋ ਜਾਂਦੇ ਹਨ, ਉਹਨਾਂ ਦੀਆਂ ਮੈਗਨੀਸ਼ੀਅਮ ਬਾਰਾਂ ਆਪਸ ਵਿੱਚ ਕੰਮ ਕਰਨਾ ਬੰਦ ਕਰ ਦਿੰਦੀਆਂ ਹਨ। ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਹਰੇਕ ਬਾਰ ਇੱਕ ਅਨਿਸ਼ਚਿਤ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਹਾਲਾਂਕਿ ਇਕੱਠੇ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਅਸੀਂ ਵਿਸ਼ਵਾਸ ਕਰਦੇ ਹਾਂ, ਉਹ ਇੱਕ ਚੰਗੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਅਵਸਥਾ ਬਣਾਉਂਦੇ ਹਨ। (ਇਸ ਵਿਚਾਰ-ਵਟਾਂਦਰੇ ਵਿੱਚ, ਅਸੀਂ ਇਹ ਮੰਨਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਐਲਿਸ ਅਤੇ ਬੌਬ ਕਿਸੇ ਵੀ ਤਰੀਕੇ ਨਾਲ ਆਪਣੀ ਅੰਦਰੂਨੀ ਸਥਿਤੀ ਨੂੰ ਪਰੇਸ਼ਾਨ ਕੀਤੇ ਬਿਨਾਂ ਆਪਣੀਆਂ ਮੈਗਨੀਸ਼ੀਅਮ ਬਾਰਾਂ ਨੂੰ ਹਿਲਾਉਣ ਦੇ ਯੋਗ ਹਨ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਅਸੀਂ ਪਹਿਲਾਂ ਮੰਨਿਆ ਸੀ ਕਿ ਐਲਿਸ ਅਤੇ ਬੌਬ ਆਪਣੇ ਸਪਿਨਾਂ ਨੂੰ ਬਦਲੇ ਬਿਨਾਂ ਆਪਣੇ ਉਲਝੇ ਹੋਏ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਨੂੰ ਵੱਖ ਕਰ ਸਕਦੇ ਹਨ।) ਪਰ ਉੱਥੇ ਹੈ। ਇੱਕ ਅੰਤਰ ਇਸ ਵਿਚਾਰ ਪ੍ਰਯੋਗ ਅਤੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਨ ਪ੍ਰਯੋਗ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਹਰੇਕ ਪੱਟੀ ਦੀ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਅਨਿਸ਼ਚਿਤਤਾ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਹੈ। ਬਾਰ ਬ੍ਰਹਿਮੰਡ ਵਿੱਚ ਪਰਮਾਣੂਆਂ ਦੀ ਗਿਣਤੀ ਨਾਲੋਂ ਵਧੇਰੇ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾਵਾਂ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰ ਸਕਦੀ ਹੈ। ਇਹ ਉਹ ਥਾਂ ਹੈ ਜਿੱਥੇ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਖੇਡ ਵਿੱਚ ਆਉਂਦਾ ਹੈ। ਬਹੁਤ ਗਲਤ-ਪ੍ਰਭਾਸ਼ਿਤ ਪ੍ਰਣਾਲੀਆਂ ਵਿੱਚ ਫਿਰ ਵੀ ਕੁਝ ਚੰਗੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਮੈਕਰੋਸਕੋਪਿਕ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਹੋ ਸਕਦੀਆਂ ਹਨ। ਅਜਿਹੀ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾ ਹੈ, ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, ਤਾਪਮਾਨ. ਤਾਪਮਾਨ ਇਸ ਗੱਲ ਦਾ ਇੱਕ ਮਾਪ ਹੈ ਕਿ ਸਿਸਟਮ ਦੇ ਕਿਸੇ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਖਾਸ ਔਸਤ ਊਰਜਾ ਹੋਣ ਦੀ ਕਿੰਨੀ ਸੰਭਾਵਨਾ ਹੈ, ਉੱਚ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਨਾਲ ਵਧੇਰੇ ਊਰਜਾ ਹੋਣ ਦੀ ਸੰਭਾਵਨਾ ਵੱਧ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਇੱਕ ਹੋਰ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕ ਪੈਰਾਮੀਟਰ ਐਂਟਰੌਪੀ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਇੱਕ ਸਿਸਟਮ ਦੁਆਰਾ ਮੰਨੀ ਜਾ ਸਕਣ ਵਾਲੀਆਂ ਅਵਸਥਾਵਾਂ ਦੀ ਸੰਖਿਆ ਦੇ ਲਘੂਗਣਕ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੈ। ਇੱਕ ਹੋਰ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾ ਜੋ ਮੈਗਨੀਸ਼ੀਅਮ ਦੀ ਇੱਕ ਪੱਟੀ ਲਈ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਹੋਵੇਗੀ ਇਸਦਾ ਸ਼ੁੱਧ ਚੁੰਬਕੀਕਰਨ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਜ਼ਰੂਰੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇੱਕ ਪੈਰਾਮੀਟਰ ਹੈ ਜੋ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਸਪਿੱਨ-ਡਾਊਨ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ ਨਾਲੋਂ ਬਾਰ ਵਿੱਚ ਕਿੰਨੇ ਸਪਿੱਨ-ਅੱਪ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਨ ਹਨ।

ਅਸੀਂ ਆਪਣੀ ਕਹਾਣੀ ਵਿੱਚ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਨੂੰ ਉਹਨਾਂ ਸਿਸਟਮਾਂ ਦਾ ਵਰਣਨ ਕਰਨ ਦੇ ਤਰੀਕੇ ਵਜੋਂ ਲਿਆਏ ਜਿਨ੍ਹਾਂ ਦੀਆਂ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾਵਾਂ ਦੂਜੇ ਸਿਸਟਮਾਂ ਨਾਲ ਉਲਝਣ ਕਾਰਨ ਸਹੀ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਨਹੀਂ ਜਾਣੀਆਂ ਜਾਂਦੀਆਂ ਹਨ। ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਅਜਿਹੀਆਂ ਪ੍ਰਣਾਲੀਆਂ ਦਾ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਕਰਨ ਲਈ ਇੱਕ ਸ਼ਕਤੀਸ਼ਾਲੀ ਸੰਦ ਹੈ, ਪਰ ਇਸਦੇ ਨਿਰਮਾਤਾਵਾਂ ਨੇ ਇਸ ਤਰੀਕੇ ਨਾਲ ਇਸਦੀ ਵਰਤੋਂ ਦੀ ਕਲਪਨਾ ਨਹੀਂ ਕੀਤੀ ਸੀ। Sadi Carnot, James Joule, Rudolf Clausius XNUMXਵੀਂ ਸਦੀ ਦੀ ਉਦਯੋਗਿਕ ਕ੍ਰਾਂਤੀ ਦੇ ਸ਼ਖਸੀਅਤਾਂ ਸਨ, ਅਤੇ ਉਹ ਸਭ ਤੋਂ ਵੱਧ ਵਿਹਾਰਕ ਸਵਾਲਾਂ ਵਿੱਚ ਦਿਲਚਸਪੀ ਰੱਖਦੇ ਸਨ: ਇੰਜਣ ਕਿਵੇਂ ਕੰਮ ਕਰਦੇ ਹਨ? ਦਬਾਅ, ਆਇਤਨ, ਤਾਪਮਾਨ ਅਤੇ ਗਰਮੀ ਇੰਜਣਾਂ ਦਾ ਮਾਸ ਅਤੇ ਲਹੂ ਹਨ। ਕਾਰਨੋਟ ਨੇ ਸਥਾਪਿਤ ਕੀਤਾ ਕਿ ਗਰਮੀ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਊਰਜਾ ਨੂੰ ਕਦੇ ਵੀ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਉਪਯੋਗੀ ਕੰਮ ਵਿੱਚ ਬਦਲਿਆ ਨਹੀਂ ਜਾ ਸਕਦਾ ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਭਾਰ ਚੁੱਕਣਾ। ਕੁਝ ਊਰਜਾ ਹਮੇਸ਼ਾ ਬਰਬਾਦ ਹੋਵੇਗੀ। ਕਲਾਉਸੀਅਸ ਨੇ ਗਰਮੀ ਨੂੰ ਸ਼ਾਮਲ ਕਰਨ ਵਾਲੀ ਕਿਸੇ ਵੀ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੌਰਾਨ ਊਰਜਾ ਦੇ ਨੁਕਸਾਨ ਨੂੰ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕਰਨ ਲਈ ਇੱਕ ਸਰਵਵਿਆਪਕ ਸਾਧਨ ਵਜੋਂ ਐਂਟਰੌਪੀ ਦੇ ਵਿਚਾਰ ਦੀ ਸਿਰਜਣਾ ਵਿੱਚ ਵੱਡਾ ਯੋਗਦਾਨ ਪਾਇਆ। ਉਸਦੀ ਮੁੱਖ ਪ੍ਰਾਪਤੀ ਇਹ ਅਹਿਸਾਸ ਸੀ ਕਿ ਐਨਟ੍ਰੋਪੀ ਕਦੇ ਨਹੀਂ ਘਟਦੀ - ਲਗਭਗ ਸਾਰੀਆਂ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆਵਾਂ ਵਿੱਚ ਇਹ ਵਧਦੀ ਹੈ। ਉਹ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆਵਾਂ ਜਿਨ੍ਹਾਂ ਵਿੱਚ ਐਨਟ੍ਰੌਪੀ ਵਧਦੀ ਹੈ, ਨੂੰ ਅਪਰਿਵਰਤਨਸ਼ੀਲ ਕਿਹਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਬਿਲਕੁਲ ਇਸ ਲਈ ਕਿਉਂਕਿ ਉਹਨਾਂ ਨੂੰ ਐਨਟ੍ਰੋਪੀ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ ਉਲਟਾਇਆ ਨਹੀਂ ਜਾ ਸਕਦਾ। ਅੰਕੜਾ ਮਕੈਨਿਕਸ ਦੇ ਵਿਕਾਸ ਵੱਲ ਅਗਲਾ ਕਦਮ ਕਲੌਸੀਅਸ, ਮੈਕਸਵੈੱਲ ਅਤੇ ਲੁਡਵਿਗ ਬੋਲਟਜ਼ਮੈਨ (ਕਈ ​​ਹੋਰਾਂ ਵਿੱਚ) ਦੁਆਰਾ ਚੁੱਕਿਆ ਗਿਆ ਸੀ - ਉਹਨਾਂ ਨੇ ਦਿਖਾਇਆ ਕਿ ਐਨਟ੍ਰੋਪੀ ਵਿਕਾਰ ਦਾ ਇੱਕ ਮਾਪ ਹੈ। ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਜਿੰਨਾ ਜ਼ਿਆਦਾ ਤੁਸੀਂ ਕਿਸੇ ਚੀਜ਼ 'ਤੇ ਕੰਮ ਕਰਦੇ ਹੋ, ਓਨਾ ਜ਼ਿਆਦਾ ਵਿਗਾੜ ਤੁਸੀਂ ਪੈਦਾ ਕਰਦੇ ਹੋ। ਅਤੇ ਭਾਵੇਂ ਤੁਸੀਂ ਇੱਕ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਨੂੰ ਡਿਜ਼ਾਈਨ ਕਰਦੇ ਹੋ ਜਿਸਦਾ ਟੀਚਾ ਆਰਡਰ ਨੂੰ ਬਹਾਲ ਕਰਨਾ ਹੈ, ਇਹ ਲਾਜ਼ਮੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਨਸ਼ਟ ਹੋਣ ਨਾਲੋਂ ਜ਼ਿਆਦਾ ਐਨਟ੍ਰੌਪੀ ਬਣਾਏਗੀ - ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, ਗਰਮੀ ਛੱਡ ਕੇ। ਇੱਕ ਕਰੇਨ ਜੋ ਸਟੀਲ ਬੀਮ ਨੂੰ ਸੰਪੂਰਨ ਕ੍ਰਮ ਵਿੱਚ ਰੱਖਦੀ ਹੈ, ਬੀਮ ਦੇ ਪ੍ਰਬੰਧ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਤਰਤੀਬ ਬਣਾਉਂਦੀ ਹੈ, ਪਰ ਇਸਦੇ ਕੰਮ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਇਹ ਇੰਨੀ ਗਰਮੀ ਪੈਦਾ ਕਰਦੀ ਹੈ ਕਿ ਸਮੁੱਚੀ ਐਨਟ੍ਰੋਪੀ ਅਜੇ ਵੀ ਵਧ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।

ਪਰ ਫਿਰ ਵੀ, XNUMXਵੀਂ ਸਦੀ ਦੇ ਭੌਤਿਕ ਵਿਗਿਆਨੀਆਂ ਦੇ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਦੇ ਦ੍ਰਿਸ਼ਟੀਕੋਣ ਅਤੇ ਕੁਆਂਟਮ ਉਲਝਣ ਨਾਲ ਜੁੜੇ ਦ੍ਰਿਸ਼ਟੀਕੋਣ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ ਓਨਾ ਵੱਡਾ ਨਹੀਂ ਹੈ ਜਿੰਨਾ ਇਹ ਲੱਗਦਾ ਹੈ। ਹਰ ਵਾਰ ਜਦੋਂ ਕੋਈ ਸਿਸਟਮ ਕਿਸੇ ਬਾਹਰੀ ਏਜੰਟ ਨਾਲ ਇੰਟਰੈਕਟ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਇਸਦੀ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਏਜੰਟ ਦੀ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਨਾਲ ਉਲਝ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਇਹ ਉਲਝਣ ਸਿਸਟਮ ਦੀ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਦੀ ਅਨਿਸ਼ਚਿਤਤਾ ਵਿੱਚ ਵਾਧੇ ਵੱਲ ਲੈ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਦੂਜੇ ਸ਼ਬਦਾਂ ਵਿੱਚ, ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾਵਾਂ ਦੀ ਗਿਣਤੀ ਵਿੱਚ ਵਾਧਾ ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਸਿਸਟਮ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ। ਦੂਜੇ ਸਿਸਟਮਾਂ ਨਾਲ ਪਰਸਪਰ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ, ਸਿਸਟਮ ਲਈ ਉਪਲਬਧ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾਵਾਂ ਦੀ ਸੰਖਿਆ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਐਂਟਰੋਪੀ, ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਵੱਧ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।

ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨਿਕਸ ਭੌਤਿਕ ਪ੍ਰਣਾਲੀਆਂ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਣ ਦਾ ਇੱਕ ਨਵਾਂ ਤਰੀਕਾ ਪ੍ਰਦਾਨ ਕਰਦਾ ਹੈ ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਕੁਝ ਮਾਪਦੰਡ (ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਸਪੇਸ ਵਿੱਚ ਸਥਿਤੀ) ਅਨਿਸ਼ਚਿਤ ਹੋ ਜਾਂਦੇ ਹਨ, ਪਰ ਹੋਰ (ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਊਰਜਾ) ਅਕਸਰ ਨਿਸ਼ਚਿਤਤਾ ਨਾਲ ਜਾਣੇ ਜਾਂਦੇ ਹਨ। ਕੁਆਂਟਮ ਉਲਝਣ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਸਿਸਟਮ ਦੇ ਦੋ ਬੁਨਿਆਦੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਵੱਖਰੇ ਹਿੱਸਿਆਂ ਦੀ ਇੱਕ ਜਾਣੀ ਜਾਂਦੀ ਸਾਂਝੀ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਅਤੇ ਹਰੇਕ ਹਿੱਸੇ ਦੀ ਵੱਖਰੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇੱਕ ਅਨਿਸ਼ਚਿਤ ਅਵਸਥਾ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਉਲਝਣ ਦੀ ਇੱਕ ਮਿਆਰੀ ਉਦਾਹਰਨ ਸਿੰਗਲਟ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਸਪਿਨਾਂ ਦਾ ਇੱਕ ਜੋੜਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਇਹ ਦੱਸਣਾ ਅਸੰਭਵ ਹੈ ਕਿ ਕਿਹੜੀ ਸਪਿੱਨ ਉੱਪਰ ਹੈ ਅਤੇ ਕਿਹੜੀ ਹੇਠਾਂ ਹੈ। ਇੱਕ ਵੱਡੇ ਸਿਸਟਮ ਵਿੱਚ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਦੀ ਅਨਿਸ਼ਚਿਤਤਾ ਲਈ ਇੱਕ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕ ਪਹੁੰਚ ਦੀ ਲੋੜ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਮੈਕਰੋਸਕੋਪਿਕ ਪੈਰਾਮੀਟਰ ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਤਾਪਮਾਨ ਅਤੇ ਐਨਟ੍ਰੋਪੀ ਨੂੰ ਬਹੁਤ ਸਟੀਕਤਾ ਨਾਲ ਜਾਣਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਭਾਵੇਂ ਕਿ ਸਿਸਟਮ ਵਿੱਚ ਬਹੁਤ ਸਾਰੀਆਂ ਸੰਭਾਵਿਤ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪਿਕ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾਵਾਂ ਹਨ।

ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨਿਕਸ, ਉਲਝਣ ਅਤੇ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਦੇ ਖੇਤਰਾਂ ਵਿੱਚ ਆਪਣੀ ਸੰਖੇਪ ਯਾਤਰਾ ਨੂੰ ਪੂਰਾ ਕਰਨ ਤੋਂ ਬਾਅਦ, ਆਓ ਹੁਣ ਇਹ ਸਮਝਣ ਦੀ ਕੋਸ਼ਿਸ਼ ਕਰੀਏ ਕਿ ਇਹ ਸਭ ਇਸ ਤੱਥ ਦੀ ਸਮਝ ਵੱਲ ਕਿਵੇਂ ਅਗਵਾਈ ਕਰਦਾ ਹੈ ਕਿ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਇਸ ਵੱਲ ਪਹਿਲਾ ਕਦਮ ਬਿਲ ਉਨਰੂਹ ਦੁਆਰਾ ਬਣਾਇਆ ਗਿਆ ਸੀ - ਉਸਨੇ ਦਿਖਾਇਆ ਕਿ ਸਮਤਲ ਸਪੇਸ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਪ੍ਰਵੇਗ ਨਿਰੀਖਕ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ ਉਸਦੇ ਪ੍ਰਵੇਗ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੋਵੇਗਾ ਜੋ 2π ਦੁਆਰਾ ਵੰਡਿਆ ਜਾਵੇਗਾ। ਅਨਰੂਹ ਦੀਆਂ ਗਣਨਾਵਾਂ ਦੀ ਕੁੰਜੀ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਦਿਸ਼ਾ ਵਿੱਚ ਨਿਰੰਤਰ ਪ੍ਰਵੇਗ ਨਾਲ ਅੱਗੇ ਵਧਣ ਵਾਲਾ ਇੱਕ ਨਿਰੀਖਕ ਸਮਤਲ ਸਪੇਸਟਾਈਮ ਦਾ ਅੱਧਾ ਹਿੱਸਾ ਹੀ ਦੇਖ ਸਕਦਾ ਹੈ। ਦੂਸਰਾ ਅੱਧ ਜ਼ਰੂਰੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦੇ ਸਮਾਨ ਹਰੀਜ਼ਨ ਦੇ ਪਿੱਛੇ ਹੈ। ਪਹਿਲਾਂ ਤਾਂ ਇਹ ਅਸੰਭਵ ਜਾਪਦਾ ਹੈ: ਫਲੈਟ ਸਪੇਸਟਾਈਮ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦੇ ਹਰੀਜ਼ਨ ਵਾਂਗ ਕਿਵੇਂ ਵਿਹਾਰ ਕਰ ਸਕਦਾ ਹੈ? ਇਹ ਸਮਝਣ ਲਈ ਕਿ ਇਹ ਕਿਵੇਂ ਨਿਕਲਦਾ ਹੈ, ਆਓ ਮਦਦ ਲਈ ਸਾਡੇ ਵਫ਼ਾਦਾਰ ਨਿਰੀਖਕਾਂ ਐਲਿਸ, ਬੌਬ ਅਤੇ ਬਿਲ ਨੂੰ ਕਾਲ ਕਰੀਏ। ਸਾਡੀ ਬੇਨਤੀ 'ਤੇ, ਉਹ ਬੌਬ ਅਤੇ ਬਿਲ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਐਲਿਸ ਦੇ ਨਾਲ ਲਾਈਨ ਬਣਾਉਂਦੇ ਹਨ, ਅਤੇ ਹਰੇਕ ਜੋੜੇ ਵਿੱਚ ਨਿਰੀਖਕਾਂ ਵਿਚਕਾਰ ਦੂਰੀ ਬਿਲਕੁਲ 6 ਕਿਲੋਮੀਟਰ ਹੈ। ਅਸੀਂ ਸਹਿਮਤ ਹੋਏ ਕਿ ਜ਼ੀਰੋ ਐਲਿਸ ਰਾਕੇਟ ਵਿੱਚ ਛਾਲ ਮਾਰ ਕੇ ਬਿੱਲ ਵੱਲ (ਅਤੇ ਇਸ ਲਈ ਬੌਬ ਤੋਂ ਦੂਰ) ਲਗਾਤਾਰ ਪ੍ਰਵੇਗ ਨਾਲ ਉੱਡ ਜਾਵੇਗੀ। ਇਸ ਦਾ ਰਾਕੇਟ ਬਹੁਤ ਵਧੀਆ ਹੈ, ਜੋ ਗ੍ਰੈਵੀਟੇਸ਼ਨਲ ਪ੍ਰਵੇਗ ਨਾਲੋਂ 1,5 ਟ੍ਰਿਲੀਅਨ ਗੁਣਾ ਜ਼ਿਆਦਾ ਪ੍ਰਵੇਗ ਵਿਕਸਿਤ ਕਰਨ ਦੇ ਸਮਰੱਥ ਹੈ ਜਿਸ ਨਾਲ ਵਸਤੂਆਂ ਧਰਤੀ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ ਦੇ ਨੇੜੇ ਚਲਦੀਆਂ ਹਨ। ਬੇਸ਼ੱਕ, ਐਲਿਸ ਲਈ ਅਜਿਹੇ ਪ੍ਰਵੇਗ ਦਾ ਸਾਮ੍ਹਣਾ ਕਰਨਾ ਆਸਾਨ ਨਹੀਂ ਹੈ, ਪਰ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਅਸੀਂ ਹੁਣ ਦੇਖਾਂਗੇ, ਇਹ ਨੰਬਰ ਇੱਕ ਉਦੇਸ਼ ਲਈ ਚੁਣੇ ਗਏ ਹਨ; ਦਿਨ ਦੇ ਅੰਤ 'ਤੇ, ਅਸੀਂ ਸਿਰਫ ਸੰਭਾਵੀ ਮੌਕਿਆਂ 'ਤੇ ਚਰਚਾ ਕਰ ਰਹੇ ਹਾਂ, ਬੱਸ ਬੱਸ। ਬਿਲਕੁਲ ਉਸੇ ਸਮੇਂ ਜਦੋਂ ਐਲਿਸ ਆਪਣੇ ਰਾਕੇਟ ਵਿੱਚ ਛਾਲ ਮਾਰਦੀ ਹੈ, ਬੌਬ ਅਤੇ ਬਿਲ ਉਸ ਵੱਲ ਲਹਿਰਾਉਂਦੇ ਹਨ। (ਸਾਡੇ ਕੋਲ "ਬਿਲਕੁਲ ਉਸੇ ਸਮੇਂ ਜਦੋਂ ..." ਸਮੀਕਰਨ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਨ ਦਾ ਅਧਿਕਾਰ ਹੈ, ਕਿਉਂਕਿ ਜਦੋਂ ਐਲਿਸ ਨੇ ਅਜੇ ਆਪਣੀ ਉਡਾਣ ਸ਼ੁਰੂ ਨਹੀਂ ਕੀਤੀ ਹੈ, ਉਹ ਬੌਬ ਅਤੇ ਬਿੱਲ ਦੇ ਸਮਾਨ ਸੰਦਰਭ ਵਿੱਚ ਹੈ, ਇਸਲਈ ਉਹ ਸਾਰੇ ਆਪਣੀਆਂ ਘੜੀਆਂ ਨੂੰ ਸਮਕਾਲੀ ਕਰ ਸਕਦੇ ਹਨ .) ਐਲਿਸ ਨੂੰ ਹਿਲਾਉਂਦੇ ਹੋਏ, ਬੇਸ਼ੱਕ, ਬਿਲ ਨੂੰ ਉਸ ਵੱਲ ਦੇਖਦਾ ਹੈ: ਹਾਲਾਂਕਿ, ਰਾਕੇਟ ਵਿੱਚ ਹੋਣ ਕਰਕੇ, ਉਹ ਉਸਨੂੰ ਇਸ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ ਦੇਖ ਲਵੇਗੀ ਜੇਕਰ ਉਹ ਉੱਥੇ ਹੀ ਰਹਿੰਦੀ ਜਿੱਥੇ ਉਹ ਸੀ, ਕਿਉਂਕਿ ਉਸਦਾ ਰਾਕੇਟ ਉਸਦੇ ਨਾਲ ਬਿਲਕੁਲ ਉਸੇ ਤਰ੍ਹਾਂ ਉੱਡ ਰਿਹਾ ਹੈ। ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, ਉਹ ਬੌਬ ਤੋਂ ਦੂਰ ਚਲੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਇਸਲਈ ਅਸੀਂ ਇਹ ਮੰਨ ਸਕਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਉਹ ਉਸਨੂੰ ਥੋੜੀ ਦੇਰ ਬਾਅਦ ਉਸਨੂੰ ਆਪਣੇ ਵੱਲ ਹਿਲਾਉਂਦੇ ਹੋਏ ਵੇਖੇਗੀ ਜੇਕਰ ਉਹ ਉਸੇ ਥਾਂ 'ਤੇ ਰਹਿੰਦੀ ਤਾਂ ਉਸਨੇ ਦੇਖਿਆ ਹੁੰਦਾ। ਪਰ ਸੱਚਾਈ ਹੋਰ ਵੀ ਹੈਰਾਨੀਜਨਕ ਹੈ: ਉਹ ਬੌਬ ਨੂੰ ਬਿਲਕੁਲ ਨਹੀਂ ਵੇਖੇਗੀ! ਦੂਜੇ ਸ਼ਬਦਾਂ ਵਿੱਚ, ਫੋਟੌਨ ਜੋ ਬੌਬ ਦੇ ਹੱਥ ਹਿਲਾਉਂਦੇ ਹੋਏ ਐਲਿਸ ਤੱਕ ਉੱਡਦੇ ਹਨ, ਉਹ ਕਦੇ ਵੀ ਉਸ ਨੂੰ ਨਹੀਂ ਫੜ ਸਕਣਗੇ, ਇੱਥੋਂ ਤੱਕ ਕਿ ਉਹ ਕਦੇ ਵੀ ਪ੍ਰਕਾਸ਼ ਦੀ ਗਤੀ ਤੱਕ ਨਹੀਂ ਪਹੁੰਚ ਸਕੇਗੀ। ਜੇ ਬੌਬ ਐਲਿਸ ਦੇ ਥੋੜਾ ਜਿਹਾ ਨੇੜੇ ਹੋ ਕੇ, ਹਿੱਲਣਾ ਸ਼ੁਰੂ ਕਰ ਦਿੰਦਾ, ਤਾਂ ਉਸ ਦੇ ਜਾਣ ਦੇ ਸਮੇਂ ਉਸ ਤੋਂ ਦੂਰ ਉੱਡਣ ਵਾਲੇ ਫੋਟੌਨ ਉਸ ਨੂੰ ਪਛਾੜ ਦਿੰਦੇ, ਅਤੇ ਜੇ ਉਹ ਥੋੜਾ ਹੋਰ ਦੂਰ ਹੁੰਦਾ, ਤਾਂ ਉਹ ਉਸ ਨੂੰ ਨਾ ਪਕੜਦੇ। ਇਹ ਇਸ ਅਰਥ ਵਿਚ ਹੈ ਕਿ ਅਸੀਂ ਕਹਿੰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਐਲਿਸ ਸਪੇਸਟਾਈਮ ਦਾ ਅੱਧਾ ਹਿੱਸਾ ਹੀ ਦੇਖਦੀ ਹੈ। ਇਸ ਸਮੇਂ ਜਦੋਂ ਐਲਿਸ ਹਿੱਲਣਾ ਸ਼ੁਰੂ ਕਰਦੀ ਹੈ, ਬੌਬ ਉਸ ਦੂਰੀ ਤੋਂ ਥੋੜ੍ਹਾ ਅੱਗੇ ਹੈ ਜਿਸ ਨੂੰ ਐਲਿਸ ਦੇਖਦੀ ਹੈ।

ਕੁਆਂਟਮ ਉਲਝਣ ਦੀ ਸਾਡੀ ਚਰਚਾ ਵਿੱਚ, ਅਸੀਂ ਇਸ ਵਿਚਾਰ ਦੇ ਆਦੀ ਹੋ ਗਏ ਹਾਂ ਕਿ ਭਾਵੇਂ ਇੱਕ ਕੁਆਂਟਮ ਮਕੈਨੀਕਲ ਸਿਸਟਮ ਵਿੱਚ ਸਮੁੱਚੇ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਹੈ, ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇਸਦੇ ਕੁਝ ਹਿੱਸਿਆਂ ਵਿੱਚ ਇਹ ਨਾ ਹੋਵੇ। ਵਾਸਤਵ ਵਿੱਚ, ਜਦੋਂ ਅਸੀਂ ਇੱਕ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਕੁਆਂਟਮ ਸਿਸਟਮ ਦੀ ਚਰਚਾ ਕਰਦੇ ਹਾਂ, ਤਾਂ ਇਸਦੇ ਕੁਝ ਹਿੱਸੇ ਨੂੰ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਸਭ ਤੋਂ ਵਧੀਆ ਢੰਗ ਨਾਲ ਦਰਸਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ: ਪੂਰੇ ਸਿਸਟਮ ਦੀ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਅਨਿਸ਼ਚਿਤ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਦੇ ਬਾਵਜੂਦ, ਇਸਨੂੰ ਇੱਕ ਚੰਗੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਤਾਪਮਾਨ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ। ਐਲਿਸ, ਬੌਬ ਅਤੇ ਬਿਲ ਨੂੰ ਸ਼ਾਮਲ ਕਰਨ ਵਾਲੀ ਸਾਡੀ ਆਖਰੀ ਕਹਾਣੀ ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਰਗੀ ਹੈ, ਪਰ ਜਿਸ ਕੁਆਂਟਮ ਸਿਸਟਮ ਬਾਰੇ ਅਸੀਂ ਇੱਥੇ ਗੱਲ ਕਰ ਰਹੇ ਹਾਂ ਉਹ ਖਾਲੀ ਸਪੇਸਟਾਈਮ ਹੈ, ਅਤੇ ਐਲਿਸ ਇਸਦਾ ਅੱਧਾ ਹਿੱਸਾ ਦੇਖਦੀ ਹੈ। ਚਲੋ ਇੱਕ ਰਿਜ਼ਰਵੇਸ਼ਨ ਕਰੀਏ ਕਿ ਸਪੇਸ-ਟਾਈਮ ਸਮੁੱਚੇ ਤੌਰ 'ਤੇ ਆਪਣੀ ਜ਼ਮੀਨੀ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਹੈ, ਜਿਸਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ ਕਿ ਇਸ ਵਿੱਚ ਕੋਈ ਕਣ ਨਹੀਂ ਹਨ (ਬੇਸ਼ਕ, ਐਲਿਸ, ਬੌਬ, ਬਿੱਲ ਅਤੇ ਰਾਕੇਟ ਦੀ ਗਿਣਤੀ ਨਾ ਕਰੋ)। ਪਰ ਸਪੇਸ-ਟਾਈਮ ਦਾ ਉਹ ਹਿੱਸਾ ਜੋ ਐਲਿਸ ਦੇਖਦੀ ਹੈ, ਉਹ ਜ਼ਮੀਨੀ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਨਹੀਂ ਹੋਵੇਗੀ, ਪਰ ਇਸਦੇ ਉਸ ਹਿੱਸੇ ਨਾਲ ਉਲਝੀ ਹੋਈ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਹੋਵੇਗੀ ਜੋ ਉਹ ਨਹੀਂ ਦੇਖਦੀ। ਐਲਿਸ ਦੁਆਰਾ ਸਮਝਿਆ ਗਿਆ ਸਪੇਸ-ਟਾਈਮ ਇੱਕ ਗੁੰਝਲਦਾਰ, ਅਨਿਸ਼ਚਿਤ ਕੁਆਂਟਮ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ ਹੈ ਜਿਸਦੀ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾ ਇੱਕ ਸੀਮਿਤ ਤਾਪਮਾਨ ਦੁਆਰਾ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। ਅਨਰੂਹ ਦੀ ਗਣਨਾ ਤੋਂ ਪਤਾ ਚੱਲਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇਹ ਤਾਪਮਾਨ ਲਗਭਗ 60 ਨੈਨੋਕੇਲਵਿਨ ਹੈ। ਸੰਖੇਪ ਵਿੱਚ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਐਲਿਸ ਤੇਜ਼ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਉਹ ਪ੍ਰਵੇਗ ਦੇ ਬਰਾਬਰ (ਉਚਿਤ ਇਕਾਈਆਂ ਵਿੱਚ) ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਨਾਲ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦੇ ਨਿੱਘੇ ਇਸ਼ਨਾਨ ਵਿੱਚ ਡੁੱਬੀ ਜਾਪਦੀ ਹੈ।

ਚੌਲ. 7.1 ਐਲਿਸ ਆਰਾਮ ਤੋਂ ਪ੍ਰਵੇਗ ਨਾਲ ਅੱਗੇ ਵਧਦੀ ਹੈ, ਜਦੋਂ ਕਿ ਬੌਬ ਅਤੇ ਬਿੱਲ ਗਤੀਹੀਣ ਰਹਿੰਦੇ ਹਨ। ਐਲਿਸ ਦੀ ਪ੍ਰਵੇਗ ਅਜਿਹੀ ਹੈ ਕਿ ਉਹ ਕਦੇ ਵੀ ਉਹਨਾਂ ਫੋਟੌਨਾਂ ਨੂੰ ਨਹੀਂ ਦੇਖ ਸਕੇਗੀ ਜੋ ਬੌਬ t = 0 'ਤੇ ਭੇਜਦਾ ਹੈ। ਹਾਲਾਂਕਿ, ਉਹ ਫੋਟੌਨ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਦੀ ਹੈ ਜੋ ਬਿਲ ਨੇ ਉਸ ਨੂੰ t = 0 'ਤੇ ਭੇਜੇ ਸਨ। ਨਤੀਜਾ ਇਹ ਨਿਕਲਦਾ ਹੈ ਕਿ ਐਲਿਸ ਸਪੇਸਟਾਈਮ ਦੇ ਸਿਰਫ਼ ਅੱਧੇ ਹਿੱਸੇ ਦਾ ਨਿਰੀਖਣ ਕਰਨ ਦੇ ਯੋਗ ਹੈ।

ਉਨਰੂਹ ਦੀਆਂ ਗਣਨਾਵਾਂ ਬਾਰੇ ਅਜੀਬ ਗੱਲ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਭਾਵੇਂ ਉਹ ਸ਼ੁਰੂ ਤੋਂ ਲੈ ਕੇ ਅੰਤ ਤੱਕ ਖਾਲੀ ਥਾਂ ਦਾ ਹਵਾਲਾ ਦਿੰਦੇ ਹਨ, ਉਹ ਕਿੰਗ ਲੀਅਰ ਦੇ ਮਸ਼ਹੂਰ ਸ਼ਬਦਾਂ ਦਾ ਖੰਡਨ ਕਰਦੇ ਹਨ, "ਕੁਝ ਤੋਂ ਵੀ ਕੁਝ ਨਹੀਂ ਆਉਂਦਾ।" ਖਾਲੀ ਥਾਂ ਇੰਨੀ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਕਿਵੇਂ ਹੋ ਸਕਦੀ ਹੈ? ਕਣ ਕਿੱਥੋਂ ਆ ਸਕਦੇ ਹਨ? ਤੱਥ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਕੁਆਂਟਮ ਥਿਊਰੀ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ, ਖਾਲੀ ਸਪੇਸ ਬਿਲਕੁਲ ਵੀ ਖਾਲੀ ਨਹੀਂ ਹੈ। ਇਸ ਵਿੱਚ, ਇੱਥੇ ਅਤੇ ਉੱਥੇ, ਥੋੜ੍ਹੇ ਸਮੇਂ ਲਈ ਉਤਸ਼ਾਹ ਲਗਾਤਾਰ ਪ੍ਰਗਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਅਲੋਪ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਜਿਸਨੂੰ ਵਰਚੁਅਲ ਕਣਾਂ ਕਿਹਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜਿਸਦੀ ਊਰਜਾ ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਅਤੇ ਨਕਾਰਾਤਮਕ ਦੋਵੇਂ ਹੋ ਸਕਦੀ ਹੈ। ਦੂਰ ਦੇ ਭਵਿੱਖ ਤੋਂ ਇੱਕ ਨਿਰੀਖਕ - ਆਓ ਉਸਨੂੰ ਕੈਰੋਲ ਕਹੀਏ - ਜੋ ਲਗਭਗ ਸਾਰੀ ਖਾਲੀ ਥਾਂ ਦੇਖ ਸਕਦੀ ਹੈ, ਇਸ ਗੱਲ ਦੀ ਪੁਸ਼ਟੀ ਕਰ ਸਕਦੀ ਹੈ ਕਿ ਇਸ ਵਿੱਚ ਲੰਬੇ ਸਮੇਂ ਤੱਕ ਚੱਲਣ ਵਾਲੇ ਕਣ ਨਹੀਂ ਹਨ। ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਸਪੇਸ-ਟਾਈਮ ਦੇ ਉਸ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਊਰਜਾ ਵਾਲੇ ਕਣਾਂ ਦੀ ਮੌਜੂਦਗੀ ਜਿਸਨੂੰ ਐਲਿਸ ਦੁਆਰਾ ਨਿਰੀਖਣ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਕੁਆਂਟਮ ਉਲਝਣ ਦੇ ਕਾਰਨ, ਐਲੀਸ ਲਈ ਅਨਿਯਮਿਤ ਸਪੇਸ-ਟਾਈਮ ਦੇ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਊਰਜਾ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਅਤੇ ਉਲਟ ਚਿੰਨ੍ਹ ਦੇ ਉਤੇਜਨਾ ਨਾਲ ਜੁੜਿਆ ਹੋਇਆ ਹੈ। ਸਮੁੱਚੇ ਤੌਰ 'ਤੇ ਖਾਲੀ ਸਪੇਸਟਾਈਮ ਬਾਰੇ ਪੂਰੀ ਸੱਚਾਈ ਕੈਰਲ ਨੂੰ ਪ੍ਰਗਟ ਕੀਤੀ ਗਈ ਹੈ, ਅਤੇ ਇਹ ਸੱਚਾਈ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਉੱਥੇ ਕੋਈ ਕਣ ਨਹੀਂ ਹਨ। ਹਾਲਾਂਕਿ, ਐਲਿਸ ਦਾ ਅਨੁਭਵ ਉਸਨੂੰ ਦੱਸਦਾ ਹੈ ਕਿ ਕਣ ਉੱਥੇ ਹਨ!

ਪਰ ਫਿਰ ਇਹ ਪਤਾ ਚਲਦਾ ਹੈ ਕਿ ਅਨਰੂਹ ਦੁਆਰਾ ਗਿਣਿਆ ਗਿਆ ਤਾਪਮਾਨ ਸਿਰਫ਼ ਇੱਕ ਕਲਪਨਾ ਜਾਪਦਾ ਹੈ - ਇਹ ਸਮਤਲ ਸਪੇਸ ਦੀ ਇੰਨੀ ਜ਼ਿਆਦਾ ਜਾਇਦਾਦ ਨਹੀਂ ਹੈ, ਸਗੋਂ ਸਮਤਲ ਸਪੇਸ ਵਿੱਚ ਨਿਰੰਤਰ ਪ੍ਰਵੇਗ ਦਾ ਅਨੁਭਵ ਕਰਨ ਵਾਲੇ ਇੱਕ ਨਿਰੀਖਕ ਦੀ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾ ਹੈ। ਹਾਲਾਂਕਿ, ਗੁਰੂਤਾ ਆਪਣੇ ਆਪ ਵਿੱਚ ਉਹੀ "ਕਾਲਪਨਿਕ" ਬਲ ਹੈ ਜੋ ਇਸ ਅਰਥ ਵਿੱਚ "ਪ੍ਰਵੇਗ" ਦਾ ਕਾਰਨ ਬਣਦਾ ਹੈ ਇੱਕ ਕਰਵ ਮੈਟ੍ਰਿਕ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਜੀਓਡੈਸਿਕ ਦੇ ਨਾਲ ਗਤੀ ਤੋਂ ਵੱਧ ਕੁਝ ਨਹੀਂ ਹੈ। ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਅਸੀਂ ਅਧਿਆਇ 2 ਵਿੱਚ ਸਮਝਾਇਆ ਹੈ, ਆਇਨਸਟਾਈਨ ਦਾ ਸਮਾਨਤਾ ਦਾ ਸਿਧਾਂਤ ਦੱਸਦਾ ਹੈ ਕਿ ਪ੍ਰਵੇਗ ਅਤੇ ਗੰਭੀਰਤਾ ਜ਼ਰੂਰੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਬਰਾਬਰ ਹਨ। ਇਸ ਦ੍ਰਿਸ਼ਟੀਕੋਣ ਤੋਂ, ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦੇ ਹਰੀਜ਼ੋਨ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ ਅਨਰੂਹ ਦੁਆਰਾ ਪ੍ਰਵੇਗ ਕਰਨ ਵਾਲੇ ਨਿਰੀਖਕ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ ਦੀ ਗਣਨਾ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੋਣ ਬਾਰੇ ਖਾਸ ਤੌਰ 'ਤੇ ਹੈਰਾਨ ਕਰਨ ਵਾਲੀ ਕੋਈ ਗੱਲ ਨਹੀਂ ਹੈ। ਪਰ, ਕੀ ਅਸੀਂ ਪੁੱਛ ਸਕਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਤਾਪਮਾਨ ਨੂੰ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕਰਨ ਲਈ ਸਾਨੂੰ ਪ੍ਰਵੇਗ ਦੇ ਕਿਹੜੇ ਮੁੱਲ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਨੀ ਚਾਹੀਦੀ ਹੈ? ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਤੋਂ ਕਾਫ਼ੀ ਦੂਰ ਜਾ ਕੇ, ਅਸੀਂ ਇਸਦੇ ਗੁਰੂਤਾ ਖਿੱਚ ਨੂੰ ਆਪਣੀ ਮਰਜ਼ੀ ਅਨੁਸਾਰ ਕਮਜ਼ੋਰ ਬਣਾ ਸਕਦੇ ਹਾਂ। ਕੀ ਇਸਦਾ ਮਤਲਬ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਇੱਕ ਬਲੈਕ ਹੋਲ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵੀ ਤਾਪਮਾਨ ਨੂੰ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕਰਨ ਲਈ, ਜਿਸਨੂੰ ਅਸੀਂ ਮਾਪਦੇ ਹਾਂ, ਸਾਨੂੰ ਪ੍ਰਵੇਗ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰੀ ਛੋਟੇ ਮੁੱਲ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਨ ਦੀ ਲੋੜ ਹੈ? ਇਹ ਸਵਾਲ ਕਾਫ਼ੀ ਧੋਖੇਬਾਜ਼ ਨਿਕਲਦਾ ਹੈ, ਕਿਉਂਕਿ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਅਸੀਂ ਵਿਸ਼ਵਾਸ ਕਰਦੇ ਹਾਂ, ਕਿਸੇ ਵਸਤੂ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ ਮਨਮਾਨੇ ਢੰਗ ਨਾਲ ਨਹੀਂ ਘਟ ਸਕਦਾ। ਇਹ ਮੰਨਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇਸਦਾ ਕੁਝ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਸੀਮਤ ਮੁੱਲ ਹੈ ਜੋ ਬਹੁਤ ਦੂਰ ਦੇ ਨਿਰੀਖਕ ਦੁਆਰਾ ਵੀ ਮਾਪਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।

ਸਰੋਤ: www.habr.com